{"id":22503,"date":"2025-08-11T09:51:25","date_gmt":"2025-08-11T07:51:25","guid":{"rendered":"https:\/\/www.heliotis.com\/helicam_papers\/"},"modified":"2026-03-31T11:02:47","modified_gmt":"2026-03-31T09:02:47","slug":"helicam_papers","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/helicam_papers\/","title":{"rendered":"heliCam_papers"},"content":{"rendered":"\t\t<div data-elementor-type=\"wp-page\" data-elementor-id=\"22503\" class=\"elementor elementor-22503 elementor-1342\" data-elementor-post-type=\"page\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-4d82f69 e-flex e-con-boxed e-con e-parent\" data-id=\"4d82f69\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\" data-settings=\"{&quot;background_background&quot;:&quot;classic&quot;}\">\n\t\t\t\t\t<div class=\"e-con-inner\">\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-2933e96 e-con-full e-flex e-con e-child\" data-id=\"2933e96\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-87758bc elementor-widget elementor-widget-heading\" data-id=\"87758bc\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"heading.default\">\n\t\t\t\t\t<h1 class=\"elementor-heading-title elementor-size-default\">Publications sur la cam\u00e9ra Lock-in<\/h1>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-06b7295 elementor-widget elementor-widget-button\" data-id=\"06b7295\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"button.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-button elementor-button-link elementor-size-sm\" href=\"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/c4\/\">\n\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-content-wrapper\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-text\">heliCam\u2122 C4<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/a>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-b602a06 elementor-widget elementor-widget-button\" data-id=\"b602a06\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"button.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-button elementor-button-link elementor-size-sm\" href=\"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/recherche_c4\/\">\n\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-content-wrapper\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-text\">En savoir plus<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/a>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-441e89e elementor-widget__width-inherit elementor-widget elementor-widget-text-editor\" data-id=\"441e89e\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"text-editor.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t<p>Articles \u00e9valu\u00e9s par des pairs, actes de conf\u00e9rences et travaux universitaires documentant les mesures avec la heliCam C3\/C4.<\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-b79cbce e-con-full e-flex e-con e-child\" data-id=\"b79cbce\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\">\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-cd97d5a e-con-full e-flex e-con e-child\" data-id=\"cd97d5a\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-5a26a96 elementor-widget elementor-widget-heading\" data-id=\"5a26a96\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"heading.default\">\n\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-heading-title elementor-size-default\">Exp\u00e9riences r\u00e9ussies. Publications reconnues. <\/div>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-6aed03f elementor-widget elementor-widget-heading\" data-id=\"6aed03f\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"heading.default\">\n\t\t\t\t\t<h2 class=\"elementor-heading-title elementor-size-default\">\u00c0 propos de cette liste<\/h2>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-c25157e elementor-widget__width-inherit elementor-widget elementor-widget-text-editor\" data-id=\"c25157e\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"text-editor.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t<p>De la science des mat\u00e9riaux \u00e0 la biologie en passant par la micro\u00e9lectronique, la heliCam\u2122 aide les chercheurs dans diverses disciplines. Dans cette collection, vous trouverez des articles \u00e9valu\u00e9s par des pairs, des actes de conf\u00e9rences et des th\u00e8ses dans lesquels notre technologie joue un r\u00f4le cl\u00e9. <\/p>\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-70d8530 e-con-full e-flex e-con e-child\" data-id=\"70d8530\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-e765660 elementor-widget elementor-widget-heading\" data-id=\"e765660\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"heading.default\">\n\t\t\t\t\t<p class=\"elementor-heading-title elementor-size-default\">Aidez-nous \u00e0 compl\u00e9ter la liste<\/p>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-3d1aaf5 elementor-widget elementor-widget-heading\" data-id=\"3d1aaf5\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"heading.default\">\n\t\t\t\t\t<p class=\"elementor-heading-title elementor-size-default\">Vous connaissez un article avec la heliCam\u2122 C4 qui manque ici ? Envoyez-nous la r\u00e9f\u00e9rence \u2013 nous v\u00e9rifierons l'entr\u00e9e et l'ajouterons rapidement. <\/p>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-6f72076 elementor-widget__width-initial elementor-mobile-button-align-stretch elementor-widget-mobile__width-inherit elementor-widget elementor-widget-form\" data-id=\"6f72076\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-settings=\"{&quot;button_width&quot;:&quot;20&quot;,&quot;step_next_label&quot;:&quot;Suivant&quot;,&quot;button_width_mobile&quot;:&quot;100&quot;,&quot;button_width_tablet&quot;:&quot;25&quot;,&quot;step_previous_label&quot;:&quot;Pr\\u00e9c\\u00e9dent&quot;,&quot;step_type&quot;:&quot;number_text&quot;,&quot;step_icon_shape&quot;:&quot;circle&quot;}\" data-widget_type=\"form.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t<form class=\"elementor-form\" method=\"post\" name=\"Nouveau formulaire\" aria-label=\"Nouveau formulaire\">\n\t\t\t<input type=\"hidden\" name=\"post_id\" value=\"22503\"\/>\n\t\t\t<input type=\"hidden\" name=\"form_id\" value=\"6f72076\"\/>\n\t\t\t<input type=\"hidden\" name=\"referer_title\" value=\"\" \/>\n\n\t\t\t\n\t\t\t<div class=\"elementor-form-fields-wrapper elementor-labels-above\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-field-type-textarea elementor-field-group elementor-column elementor-field-group-name elementor-col-80 elementor-md-75\">\n\t\t\t\t\t<textarea class=\"elementor-field-textual elementor-field  elementor-size-sm\" name=\"form_fields[name]\" id=\"form-field-name\" rows=\"2\" placeholder=\"par exemple, DOI\/URL, auteurs, titre, ann\u00e9e, source (Journal\/Conf\u00e9rence\/Th\u00e8se)\"><\/textarea>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-field-group elementor-column elementor-field-type-submit elementor-col-20 e-form__buttons elementor-md-25 elementor-sm-100\">\n\t\t\t\t\t<button class=\"elementor-button elementor-size-sm\" type=\"submit\">\n\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-content-wrapper\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-button-text\">Envoyer<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t<\/button>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t<\/div>\n\t\t<\/form>\n\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-384020a e-con-full e-flex e-con e-child\" data-id=\"384020a\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-970ac41 elementor-widget elementor-widget-html\" data-id=\"970ac41\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"html.default\">\n\t\t\t\t\t<iframe src=\"https:\/\/www.heliotis.com\/wp-content\/uploads\/2026\/01\/world_map_articles_primary.html\" style=\"width:100%; height:50vh; border:0; display:block;\" loading=\"lazy\" referrerpolicy=\"no-referrer\" allowfullscreen=\"\"><\/iframe>\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-1ed5d39 e-flex e-con-boxed e-con e-parent\" data-id=\"1ed5d39\" data-element_type=\"container\" data-e-type=\"container\" data-settings=\"{&quot;background_background&quot;:&quot;classic&quot;}\">\n\t\t\t\t\t<div class=\"e-con-inner\">\n\t\t\t\t<div class=\"elementor-element elementor-element-bd34924 elementor-widget elementor-widget-accordion\" data-id=\"bd34924\" data-element_type=\"widget\" data-e-type=\"widget\" data-widget_type=\"accordion.default\">\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion\">\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1981\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"1\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1981\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Suhana, A., et al. \"Imaging magnetic fields from electrical signals in a quantum SiC microscope.\" Physical Review Applied 25.3 (2026): 034079  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1981\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"1\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1981\"><p>We report the experimental realization of a quantum silicon carbide microscope and demonstrate its functionality by imaging magnetic fields generated by electrical currents. We employ a dual-frequency sensing protocol to enhance the readout contrast and suppress noise arising from strain and temperature fluctuations. This approach enables spatial imaging of current-induced magnetic fields with a field of view of 50 \u00d750 virtual pixels, temporal resolution of 50 ms, spatial resolution of 30 \u00b5m, and sensitivity of about 2 \u00b5THz<sup>\u22121\/2<\/sup> per pixel. Further sensitivity enhancement is anticipated through the use of isotopically purified SiC and improved light collection in crystallographically optimized wafer orientations. In addition, we implement a microwave-free imaging protocol based on a spin level anticrossing in SiC, offering simplified operation with enhanced sensitivity. The demonstrated platform is compatible with commercial wafer-scale fabrication and holds strong potential for applications in biomedical imaging and diagnostics, as well as noninvasive current and temperature mapping in high-power electronic devices.     <\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/journals.aps.org\/prapplied\/pdf\/10.1103\/4gyj-y254\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">journals.aps.org\/prapplied\/pdf\/10.1103\/4gyj-y254<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1982\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"2\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1982\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Bathla, Anuj, et al. \"In-Substrate Imaging of Diamond hBN FET Current via Widefield Quantum Diamond Microscopy.\" arXiv preprint arXiv:2601.15355 (2026)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1982\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"2\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1982\"><p>We demonstrate widefield magnetic imaging of current flow in hydrogen terminated diamond field effect transistors (FETs) through in-substrate nitrogen vacancy (NV) centers. Hydrogen termination of the diamond surface induces a two dimensional hole gas (2DHG), while an ensemble of near surface NV centers located ~1 \u00b5m below the surface enables noninvasive magnetic imaging of current flow with micrometer scale spatial resolution. The FETs were electrically characterized over a range of drain source biases V<sub>ds<\/sub> = 0 to -15V and gate voltages, V<sub>gs<\/sub> = 3 to -9V to followed by in situ widefield NV magnetometry during device operation. Magnetic field maps and reconstructed current density distributions directly visualize current injection at the source drain contacts and transport beneath the hBN gated channel. Magnetic field maps reveal current density variations in the channel region owing to non-uniformities or defects in the gate dielectric. In addition, we observe a pronounced enhancement of the drain current (~600 &#8211; 900\u00b5A) and a shift in the apparent threshold voltage during laser illumination, reflecting photo induced changes in channel electrostatics. By correlating gate dependent magnetic images with simultaneous electrical measurements, we directly link spatial current distributions to FET transfer characteristics, providing new insight into buried interface transport and non-uniform gating effects in the transistor channel. As the methodology is compatible with top gated FETs, it can be used to map channel current distributions with micrometer resolution in emerging channel materials, such as 2D materials and wide bandgap channels, and establish widefield NV magnetometry as a powerful platform for probing charge transport in transistors and Van der Waals dielectric heterostructures.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2601.15355\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org\/abs\/2601.15355<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1983\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"3\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1983\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Shao, Zewei, et al. \"Robust spectral sensor for standoff biometric detection.\" Nature Sensors (2026): 1-8  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1983\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"3\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1983\"><p>L\u2019imagerie hyperspectrale (HSI) fournit une d\u00e9tection physiologique multi-longueurs d\u2019onde pour la d\u00e9tection biom\u00e9trique \u00e0 distance ; cependant, les fluctuations de la lumi\u00e8re ambiante limitent la robustesse des syst\u00e8mes conventionnels. Nous pr\u00e9sentons ici un cadre HSI bas\u00e9 sur une cam\u00e9ra \u00e0 d\u00e9tection synchrone qui module rapidement l\u2019\u00e9clairage sp\u00e9cifique \u00e0 la longueur d\u2019onde et synchronise la d\u00e9tection, permettant une reconstruction vid\u00e9o hyperspectrale robuste dans des conditions ambiantes variables. Lors de la validation par photopl\u00e9thysmographie, le syst\u00e8me estime la fr\u00e9quence cardiaque avec des erreurs inf\u00e9rieures \u00e0 3 bpm, surpassant la HSI conventionnelle, qui d\u00e9passe g\u00e9n\u00e9ralement 10 bpm. En utilisant un \u00e9clairage \u00e0 double longueur d\u2019onde (660 nm, 940 nm), nous extrayons en outre la dynamique de la saturation en oxyg\u00e8ne du sang (SpO2) avec une erreur maximale inf\u00e9rieure \u00e0 3 % et une am\u00e9lioration de 2,7 fois de la pr\u00e9cision moyenne dans des conditions de lumi\u00e8re fluctuante. Nous utilisons des mod\u00e8les d\u2019apprentissage automatique entra\u00een\u00e9s sur les signaux de photopl\u00e9thysmographie haute fid\u00e9lit\u00e9 pour reconstruire avec pr\u00e9cision la pression art\u00e9rielle et les formes d\u2019onde de l\u2019\u00e9lectrocardiogramme. Notre approche pourrait offrir une voie pratique pour la biod\u00e9tection hyperspectrale, faisant progresser la d\u00e9tection biom\u00e9trique multiparam\u00e9trique robuste pour l\u2019\u00e9valuation de la sant\u00e9 \u00e0 distance.     <\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.nature.com\/articles\/s44460-025-00012-0\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/www.nature.com\/articles\/s44460-025-00012-0<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1984\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"4\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1984\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Chism, II William W. \"Systems and methods for voltage contrast imaging using photoreflectance microscopy.\" U.S. Patent No. 12,281,992. 22 Apr. 2025<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1984\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"4\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1984\"><p>An optical technique for voltage contrast imaging of the active electronic properties of semiconductors, including semiconductor surfaces, periodic structures, and electrically active defects, is disclosed. A pump laser beam is used to produce a modulated photovoltage in a semiconductor sample and a second probe laser beam is used to detect synchronous changes in the reflectance of the sample, resulting in a non-contact voltage contrast imaging capability. Exemplary optical configurations enabling high-throughput voltage contrast inspection of electrically active defects are discussed.  <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/patents.google.com\/patent\/US12281992B1\/en\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">patent\/US12281992B1\/en<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1985\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"5\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1985\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Suhana, A., et al. \"Imaging of electrical signals in a quantum SiC microscope.\" arXiv preprint arXiv:2509.14888 (2025)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1985\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"5\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1985\"><p>We report the experimental realization of a quantum silicon carbide microscope (QSiCM) and demonstrate its functionality by imaging magnetic fields generated by electrical currents. We employ a dual-frequency sensing protocol to enhance the readout contrast and suppress noise arising from strain and temperature fluctuations. This approach enables spatial imaging of current-induced magnetic fields with a field of view of 50&#215;50 virtual pixels, temporal resolution of 50ms, spatial resolution of 30\u00b5m and sensitivity of 2\u00b5T\/\u221aHz about per pixel. Further sensitivity enhancement is anticipated through the use of isotopically purified SiC and improved light collection in crystallographically optimized wafer orientations. In addition, we implement a microwave-free imaging protocol based on spin level anticrossing, offering simplified operation with enhanced sensitivity. The demonstrated platform is compatible with commercial, wafer-scale fabrication and holds strong potential for applications in biomedical imaging and diagnostics, as well as non-invasive current and temperature mapping in high-power electronic devices.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2509.14888\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org\/abs\/2509.14888<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1986\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"6\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1986\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Kray, Stefan, et al. \"Suppressing high-intensity surgical light in multispectral imaging.\" European Conference on Biomedical Optics. Optica Publishing Group, 2025   <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1986\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"6\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1986\"><p>L&rsquo;imagerie multispectrale (IMS) est une technologie prometteuse pour \u00e9valuer l&rsquo;oxyg\u00e9nation des tissus. Cependant, les syst\u00e8mes IMS avec \u00e9clairage int\u00e9gr\u00e9 souffrent de la lumi\u00e8re chirurgicale dans les environnements cliniques. Nous d\u00e9montrons la suppression de la lumi\u00e8re chirurgicale en exploitant la lumi\u00e8re modul\u00e9e pour l&rsquo;IMS.  <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1364\/ECBO.2025.S4E.7\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1364\/ECBO.2025.S4E.7<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1987\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"7\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1987\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Chen, Xiu-Qi, et al. \"Detuning-insensitive wide-field imaging of vector microwave fields with diamond sensors.\" arXiv preprint arXiv:2512.05986 (2025)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1987\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"7\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1987\"><p>Nitrogen vacancy (NV) centers in diamond have precipitated profound advances in microwave detection, manifesting themselves both in spatial resolution and sensitivity. However, typical methods based on Rabi oscillations are subject to detunings due to thermal and magnetic fluctuations and\/or gradients, which introduce systematic errors and render the measurements susceptible to environmental perturbations. Here, we propose and demonstrate a novel approach for determining both the magnitude and direction of microwaves, by exploiting the spectral line broadening effect in the optically detected magnetic resonance of NV centers. This method eliminates the requirement of aligning the MW frequency to the spin transitions and is therefore immune to variations and inhomogeneities of the magnetic field and temperature, providing an optimal tool for fast imaging applications. With this method, we achieved wide-field imaging of near field microwaves generated with a microscale \u03a9-pattern antenna with a resolution of 800\\,nm. Combining with the vector detection using multi-axis NVs, a full reconstruction of the vector microwave fields is obtained. Besides, our scheme also exhibits excellent linearity over a broad range of MW amplitudes, and the scale is theoretically calculated to be more than four orders. Our results augment the applicability of diamond-based microwave devices in applications under complex scenarios, especially where large dynamic range, fast test speed, and high spatial resolution are demanded.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.48550\/arXiv.2512.05986\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.48550\/arXiv.2512.05986<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1988\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"8\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1988\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Kurup, Arun Ramachandra, et al. \"Imagerie d'ondes millim\u00e9triques bas\u00e9e sur la conversion ascendante via une cam\u00e9ra Lock-in \u00e0 d\u00e9tection de phase et une carte GDD : d\u00e9modulation parall\u00e8le de l'\u00e9mission NIR modul\u00e9e.\" Capteurs et technologies de communication dans la bande de 1 GHz \u00e0 10 THz. Vol.    13677. SPIE, 2025.<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1988\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"8\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1988\"><p>L&rsquo;imagerie en ondes millim\u00e9triques (MMW) a suscit\u00e9 une attention consid\u00e9rable dans les applications de s\u00e9curit\u00e9, biom\u00e9dicales et de t\u00e9l\u00e9d\u00e9tection en raison de sa capacit\u00e9 \u00e0 p\u00e9n\u00e9trer les obscurcissants tout en assurant une interaction non ionisante avec les tissus biologiques. S&rsquo;appuyant sur des travaux ant\u00e9rieurs qui utilisaient une cam\u00e9ra \u00e0 dispositif \u00e0 transfert de charge (CCD) pour la lecture par conversion ascendante dans le spectre du proche infrarouge (NIR), cette \u00e9tude pr\u00e9sente un syst\u00e8me d&rsquo;imagerie avanc\u00e9 tirant parti de la cam\u00e9ra Lock-in HeliCam C4. Ce syst\u00e8me offre une sensibilit\u00e9 am\u00e9lior\u00e9e, une suppression du bruit et des capacit\u00e9s d&rsquo;imagerie en temps r\u00e9el pour la d\u00e9tection MMW \u00e0 l&rsquo;aide d&rsquo;une nouvelle configuration de carte de d\u00e9tecteur \u00e0 d\u00e9charge luminescente (GDD). Bien que les r\u00e9sultats complets de l&rsquo;imagerie MMW soient en attente, cet article d\u00e9taille l&rsquo;architecture du syst\u00e8me, la m\u00e9thodologie, une validation de prototype bas\u00e9e sur des LED et les premi\u00e8res exp\u00e9riences de d\u00e9tection GDD\/MMW.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1117\/12.3070207\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1117\/12.3070207<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-1989\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"9\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-1989\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Dasika, Shishir, Matthew L. Markham, et Kasturi Saha. \"Quantum diamond microscope method to determine AC susceptibility in micro-magnets.\" EPJ Quantum Technology 12.1 (2025): 85. <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-1989\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"9\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-1989\"><p>La susceptom\u00e9trie AC, contrairement \u00e0 la susceptom\u00e9trie statique, offre un aper\u00e7u plus approfondi des mat\u00e9riaux magn\u00e9tiques. En employant des mesures de susceptibilit\u00e9 AC, on peut glaner des d\u00e9tails cruciaux concernant la dynamique magn\u00e9tique. N\u00e9anmoins, les susceptom\u00e8tres AC traditionnels sont limit\u00e9s \u00e0 la mesure des changements de moments magn\u00e9tiques dans la gamme de quelques nano-joules par tesla. De plus, leur r\u00e9solution spatiale est s\u00e9v\u00e8rement limit\u00e9e, confinant leur application aux seuls \u00e9chantillons en vrac. Dans cette \u00e9tude, nous introduisons l&rsquo;utilisation d&rsquo;un microscope quantique \u00e0 diamant bas\u00e9 sur un centre de lacune d&rsquo;azote (NV) pour cartographier les champs magn\u00e9tiques r\u00e9sultant d&rsquo;\u00e9chantillons ferromagn\u00e9tiques \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du micron sous un champ d&rsquo;entra\u00eenement AC, qui peut \u00eatre utilis\u00e9 pour d\u00e9terminer la susceptibilit\u00e9 AC avec suffisamment d&rsquo;informations suppl\u00e9mentaires sur l&rsquo;\u00e9chantillon. En employant des s\u00e9quences d&rsquo;impulsions coh\u00e9rentes, nous extrayons la composante en phase du champ magn\u00e9tique de l&rsquo;\u00e9chantillon \u00e0 partir d&rsquo;\u00e9chantillons dans un champ de vision couvrant 70 microm\u00e8tres tout en atteignant une r\u00e9solution de 1 microm\u00e8tre.<br \/>De plus, nous quantifions les changements de moment dipolaire de l&rsquo;ordre de femto-joules par tesla induits par des excitations \u00e0 des fr\u00e9quences atteignant plusieurs centaines de kilohertz.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/link.springer.com\/content\/pdf\/10.1140\/epjqt\/s40507-025-00388-5.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">T\u00e9l\u00e9chargement en acc\u00e8s libre<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19810\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"10\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19810\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Bathla, Anuj, et al. \u00ab&nbsp;Dictionary-Based Reconstruction of Spatio-Temporal 3D Magnetic Field Images from Quantum Diamond Microscope.&nbsp;\u00bb arXiv preprint arXiv:2506.05491 (2025)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19810\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"10\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19810\"><p>L&rsquo;imagerie magn\u00e9tique tridimensionnelle \u00e0 haute r\u00e9solution spatio-temporelle est essentielle pour sonder les chemins de courant dans divers syst\u00e8mes, de la biod\u00e9tection \u00e0 la micro\u00e9lectronique. Les m\u00e9thodes conventionnelles de localisation de sources de courant 2D bas\u00e9es sur Fourier sont mal pos\u00e9es dans les syst\u00e8mes multicouches ou dynamiques en raison du chevauchement des signaux et du bruit. Dans ce travail, nous d\u00e9montrons une technique innovante de microscopie magn\u00e9tique \u00e0 large champ bas\u00e9e sur le centre d&rsquo;azote-lacune (NV) pour l&rsquo;imagerie et la localisation tridimensionnelles dynamiques des sources de courant. En utilisant une plateforme de micro-bobines multicouches fabriqu\u00e9e sur mesure pour \u00e9muler des courants localis\u00e9s et variables dans le temps similaires \u00e0 l&rsquo;activit\u00e9 neuronale, nous acqu\u00e9rons des cartes de champ magn\u00e9tique avec une r\u00e9solution spatiale \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du microm\u00e8tre et une r\u00e9solution temporelle \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle de la milliseconde en utilisant une d\u00e9tection bas\u00e9e sur le verrouillage par pixel. La localisation de la source et la reconstruction de l&rsquo;image sont r\u00e9alis\u00e9es \u00e0 l&rsquo;aide d&rsquo;un cadre de reconstruction bas\u00e9 sur l&rsquo;op\u00e9rateur de r\u00e9tr\u00e9cissement et de s\u00e9lection des moindres absolus (LASSO) qui incorpore des cartes de base mesur\u00e9es exp\u00e9rimentalement comme a priori spatial. Notre m\u00e9thode permet une identification robuste des sources de courant actives dans l&rsquo;espace et dans le temps, et fait progresser de mani\u00e8re significative la pr\u00e9cision de l&rsquo;imagerie de courant 3D dynamique et de la magn\u00e9tom\u00e9trie bas\u00e9e sur NV pour les syst\u00e8mes complexes.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2506.05491\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arXiv:2506.05491<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19811\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"11\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19811\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Gerlich, Moritz, et al.. \"Background Light Suppression for Multispectral Imaging in Surgical Settings.\" Sensors 25, no. 1: 141.(2025)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19811\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"11\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19811\"><p>L&rsquo;imagerie multispectrale (MSI) permet la diff\u00e9renciation non invasive des tissus bas\u00e9e sur les caract\u00e9ristiques spectrales et s&rsquo;est av\u00e9r\u00e9e tr\u00e8s prometteuse en tant qu&rsquo;outil de guidage chirurgical. Cependant, l&rsquo;adaptation de la MSI aux chirurgies ouvertes est difficile. Les syst\u00e8mes qui reposent sur des sources de lumi\u00e8re pr\u00e9sentes dans la salle d&rsquo;op\u00e9ration connaissent des limitations en raison des changements fr\u00e9quents d&rsquo;\u00e9clairage, qui d\u00e9forment les donn\u00e9es spectrales et n\u00e9cessitent des contre-mesures telles que des recalibrages perturbateurs. D&rsquo;autre part, les syst\u00e8mes MSI qui reposent sur un \u00e9clairage d\u00e9di\u00e9 n\u00e9cessitent que les sources de lumi\u00e8re externes, telles que les lampes chirurgicales, soient \u00e9teintes pendant les interventions chirurgicales ouvertes. Cela perturbe le flux de travail chirurgical et prolonge les temps d&rsquo;op\u00e9ration. \u00c0 cette fin, nous pr\u00e9sentons une approche qui r\u00e9sout ces probl\u00e8mes en combinant un \u00e9clairage actif avec une suppression intelligente du fond. En capturant alternativement des images avec et sans source de lumi\u00e8re modul\u00e9e \u00e0 une longueur d&rsquo;onde souhait\u00e9e, nous isolons le signal cible, permettant une num\u00e9risation spectrale sans artefact. Nous d\u00e9montrons les performances de notre approche en utilisant une cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents, en soulignant son avantage en termes de rapport signal sur bruit (SNR) par rapport \u00e0 une cam\u00e9ra haute vitesse conventionnelle. Nos r\u00e9sultats montrent que des mesures de r\u00e9flectance pr\u00e9cises peuvent \u00eatre obtenues dans des contextes cliniques avec un \u00e9clairage de fond \u00e9lev\u00e9. L&rsquo;application m\u00e9dicale est d\u00e9montr\u00e9e par l&rsquo;estimation de l&rsquo;oxyg\u00e9nation du sang, et sa pertinence pour les chirurgies ouvertes est discut\u00e9e.         <\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.mdpi.com\/1424-8220\/25\/1\/141\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/www.mdpi.com\/1424-8220\/25\/1\/141<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19812\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"12\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19812\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Robertson, Islay O., et al. \u00ab&nbsp;Radiofrequency receiver based on isotropic solid-state spins.&nbsp;\u00bb arXiv preprint arXiv:2410.00430 (2024)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19812\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"12\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19812\"><p>Les spins \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide adressables optiquement ont \u00e9t\u00e9 propos\u00e9s comme des transducteurs radiofr\u00e9quence (RF)-optiques robustes sensibles \u00e0 une fr\u00e9quence RF sp\u00e9cifique accord\u00e9e par un champ magn\u00e9tique statique externe, mais n\u00e9cessitent souvent un alignement pr\u00e9cis du champ avec l&rsquo;axe de sym\u00e9trie du syst\u00e8me. Ici, nous introduisons un syst\u00e8me de spin \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide isotrope, \u00e0 savoir des paires de spins faiblement coupl\u00e9es dans du nitrure de bore hexagonal (hBN), qui agit comme un transducteur RF-optique ind\u00e9pendant de la direction du champ magn\u00e9tique d&rsquo;accord, ce qui permet une conception exp\u00e9rimentale grandement simplifi\u00e9e. En utilisant cette plateforme, nous d\u00e9montrons d&rsquo;abord un r\u00e9cepteur RF \u00e0 fr\u00e9quence unique avec une accordabilit\u00e9 de fr\u00e9quence de 0,1 \u00e0 19 GHz. Nous d\u00e9montrons ensuite un analyseur de spectre RF \u00e0 large bande instantan\u00e9 en appliquant un gradient de champ magn\u00e9tique pour encoder la fr\u00e9quence RF en position spatiale. Enfin, nous utilisons l&rsquo;analyseur de spectre pour d\u00e9tecter les signaux RF transmis dans l&rsquo;espace libre correspondant \u00e0 la force et \u00e0 la fr\u00e9quence des signaux Wi-Fi typiques. Ce travail illustre les capacit\u00e9s uniques des spins isotropes dans le hBN \u00e0 fonctionner comme des capteurs RF, tout en contournant l&rsquo;exigence difficile de champs magn\u00e9tiques pr\u00e9cis\u00e9ment align\u00e9s auxquels sont confront\u00e9s les spins \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide conventionnels.     <\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/arXiv:2410.00430\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">https:\/\/arxiv.org\/abs\/2410.00430<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19813\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"13\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19813\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Wilson, Kelly S., et al. \"Microscopie d'absorption transitoire utilisant l'imagerie de cam\u00e9ra Lock-in \u00e0 large champ.\" The Journal of Physical Chemistry C (2024)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19813\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"13\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19813\"><p>Au cours de la derni\u00e8re d\u00e9cennie, la prolif\u00e9ration de sources laser puls\u00e9es \u00e0 taux de r\u00e9p\u00e9tition \u00e9lev\u00e9 a facilit\u00e9 une fusion de la spectroscopie r\u00e9solue en temps ultra-rapide avec la microscopie d&rsquo;imagerie. En microscopie d&rsquo;absorption transitoire (TAM), la dynamique de l&rsquo;\u00e9tat excit\u00e9 d&rsquo;un syst\u00e8me est suivie en mesurant les changements dans la transmission d&rsquo;une impulsion de sonde focalis\u00e9e suite \u00e0 la photoexcitation d&rsquo;un \u00e9chantillon. G\u00e9n\u00e9ralement, ces exp\u00e9riences sont r\u00e9alis\u00e9es \u00e0 l&rsquo;aide d&rsquo;un d\u00e9tecteur \u00e0 photodiode et d&rsquo;un amplificateur de verrouillage synchronis\u00e9 avec le laser, et des images mettant en \u00e9vidence l&rsquo;h\u00e9t\u00e9rog\u00e9n\u00e9it\u00e9 spatiale du signal TAM sont construites en balayant la sonde sur un \u00e9chantillon. Effectuer la TAM en imagerie plut\u00f4t une sonde \u00e0 large champ spatialement d\u00e9focalis\u00e9e avec une cam\u00e9ra multipixel pourrait acc\u00e9l\u00e9rer consid\u00e9rablement l&rsquo;acquisition de la dynamique r\u00e9solue spatialement, mais les approches pour une telle imagerie \u00e0 large champ souffrent g\u00e9n\u00e9ralement d&rsquo;un rapport signal sur bruit r\u00e9duit en raison d&rsquo;une incompatibilit\u00e9 des cam\u00e9ras multipixel avec la d\u00e9tection de verrouillage \u00e0 haute fr\u00e9quence. Ici, nous d\u00e9crivons la mise en \u0153uvre d&rsquo;une cam\u00e9ra capable de d\u00e9tection de verrouillage \u00e0 haute fr\u00e9quence, permettant ainsi l&rsquo;imagerie TAM \u00e0 large champ \u00e0 des taux correspondant \u00e0 ceux des lasers \u00e0 taux de r\u00e9p\u00e9tition \u00e9lev\u00e9. Des images transitoires utilisant une sonde \u00e0 large champ et deux configurations d&rsquo;impulsions de pompe distinctes sont mises en \u00e9vidence. Dans la premi\u00e8re, une sonde \u00e0 large champ a \u00e9t\u00e9 utilis\u00e9e pour imager les changements dans la distribution spatiale des mol\u00e9cules photoexcit\u00e9es pr\u00e9par\u00e9es par une impulsion de pompe \u00e9troitement focalis\u00e9e, tandis que dans la seconde, une sonde \u00e0 large champ a d\u00e9tect\u00e9 les variations spatiales de la dynamique photoexcit\u00e9e dans un cristal organique h\u00e9t\u00e9rog\u00e8ne excit\u00e9 par une impulsion de pompe d\u00e9focalis\u00e9e. Ces r\u00e9sultats mettent en \u00e9vidence la capacit\u00e9 de la d\u00e9tection de verrouillage \u00e0 haute sensibilit\u00e9 \u00e0 permettre l&rsquo;imagerie TAM \u00e0 large champ, qui peut \u00eatre exploit\u00e9e pour approfondir notre compr\u00e9hension de la dynamique de l&rsquo;\u00e9tat excit\u00e9 et du transport d&rsquo;excitation au sein de syst\u00e8mes spatialement h\u00e9t\u00e9rog\u00e8nes.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/pubs.acs.org\/doi\/abs\/10.1021\/acs.jpcc.4c02984\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">pubs.acs.org\/doi\/abs\/10.1021\/acs.jpcc.4c02984<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19814\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"14\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19814\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Yin, Zechuan, et al. \u00ab&nbsp;Quantum Diamond Microscope for Narrowband Magnetic Imaging with High Spatial and Spectral Resolution.&nbsp;\u00bb arXiv preprint arXiv:2406.15450 (2024)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19814\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"14\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19814\"><p>Le microscope quantique \u00e0 diamant (QDM) est une technologie r\u00e9cemment d\u00e9velopp\u00e9e pour l&rsquo;imagerie en champ proche des champs magn\u00e9tiques avec une r\u00e9solution spatiale \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du micron. Dans le pr\u00e9sent travail, nous int\u00e9grons un QDM avec un protocole de mesure \u00e0 bande \u00e9troite et une cam\u00e9ra de verrouillage&nbsp;; et nous d\u00e9montrons l&rsquo;imagerie de motifs de champ magn\u00e9tique radiofr\u00e9quence (RF) produits par des microbobines, avec une r\u00e9solution spectrale \u22481,Hz. Ce RF-QDM fournit une imagerie multifr\u00e9quence avec une fr\u00e9quence de d\u00e9tection centrale qui est facilement r\u00e9glable sur l&rsquo;\u00e9chelle du MHz, permettant la discrimination spatiale des pics spectraux encombr\u00e9s et des signaux spectralement bien s\u00e9par\u00e9s. L&rsquo;instrument actuel a une r\u00e9solution spatiale \u22482\u03bcm, un champ de vision \u2248300\u00d7300\u03bcm<sup>2<\/sup>, et une sensibilit\u00e9 par pixel aux champs \u00e0 bande \u00e9troite \u223c1nT\u22c5Hz<sup>\u22121\/2<\/sup>. Le bruit spatial peut \u00eatre r\u00e9duit \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du picotesla par moyennage du signal et\/ou regroupement spatial. Le RF-QDM permet l&rsquo;imagerie simultan\u00e9e de l&rsquo;amplitude, de la fr\u00e9quence et de la phase des motifs de champ magn\u00e9tique \u00e0 bande \u00e9troite \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du micron, avec des applications potentielles dans l&rsquo;imagerie RMN en espace r\u00e9el, la cartographie de la susceptibilit\u00e9 AC, la tomographie d&rsquo;imp\u00e9dance, l&rsquo;analyse des circuits \u00e9lectroniques et l&rsquo;inspection spatiale bas\u00e9e sur les courants de Foucault.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2406.15450\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arXiv:2406.15450  <\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19815\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"15\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19815\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Adhikari, Subhasis, et al. \"On-Chip Lock-In Detection for Ultrafast Spectroscopy of Single Particles.\"  The Journal of Physical Chemistry C (2024)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19815\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"15\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19815\"><p>La spectroscopie r\u00e9solue en temps des nanoparticules plasmoniques est une technique essentielle pour sonder leur dynamique \u00e9lectronique ultra-rapide et leurs propri\u00e9t\u00e9s acoustiques et photothermiques subs\u00e9quentes. Traditionnellement, ces exp\u00e9riences sont r\u00e9alis\u00e9es avec des faisceaux de sonde spectralement larges au niveau de l&rsquo;ensemble pour obtenir des amplitudes de signal \u00e9lev\u00e9es. Cependant, la dynamique de relaxation des nanoparticules plasmoniques d\u00e9pend fortement de leur taille, de leur forme et de leur cristallinit\u00e9. En tant que tel, l&rsquo;h\u00e9t\u00e9rog\u00e9n\u00e9it\u00e9 inh\u00e9rente \u00e0 la plupart des \u00e9chantillons de nanoparticules peut compliquer les efforts visant \u00e0 construire des mod\u00e8les microscopiques pour ces dynamiques uniquement sur la base de mesures d&rsquo;ensemble. Bien que des approches pour collecter des signaux de microscopie r\u00e9solue en temps \u00e0 partir de nanoparticules individuelles \u00e0 des longueurs d&rsquo;onde de sonde s\u00e9lectionn\u00e9es aient \u00e9t\u00e9 d\u00e9montr\u00e9es, l&rsquo;acquisition de spectres r\u00e9solus en temps \u00e0 partir d&rsquo;objets uniques reste difficile. Ici, nous d\u00e9montrons une m\u00e9thode alternative qui produit efficacement les spectres r\u00e9solus en temps d&rsquo;un seul nanodisque d&rsquo;or en une seule mesure. En modulant la sortie doubl\u00e9e en fr\u00e9quence d&rsquo;un oscillateur Ti:saphir de 96 MHz \u00e0 8 kHz, nous sommes en mesure d&rsquo;utiliser une cam\u00e9ra \u00e0 r\u00e9seau de pixels de verrouillage pour d\u00e9tecter les changements photoinduits dans la transmission d&rsquo;une sonde de continuum de lumi\u00e8re blanche d\u00e9riv\u00e9e d&rsquo;une fibre de cristal photonique afin de produire des spectres de transmission femtoseconde \u00e0 large bande d&rsquo;un seul nanodisque d&rsquo;or. Nous comparons \u00e9galement les performances de la cam\u00e9ra de verrouillage pour la m\u00eame nanoparticule unique aux mesures avec une photodiode \u00e0 un seul \u00e9l\u00e9ment et trouvons des sensibilit\u00e9s comparables. La cam\u00e9ra de verrouillage offre ainsi un avantage majeur en raison de sa capacit\u00e9 \u00e0 multiplexer la d\u00e9tection spectrale, que nous utilisons ici pour capturer \u00e0 la fois la dynamique \u00e9lectronique et les vibrations acoustiques d&rsquo;un seul nanodisque d&rsquo;or suite \u00e0 une excitation laser ultra-rapide.        <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/pubs.acs.org\/doi\/abs\/10.1021\/acs.jpcc.4c01814\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">pubs.acs.org\/doi\/abs\/10.1021\/acs.jpcc.4c01814<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19816\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"16\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19816\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Blankenship, Brian W., et al. \u00ab&nbsp;Spatially Resolved Quantum Sensing with High-Density Bubble-Printed Nanodiamonds.&nbsp;\u00bb Nano Letters (2024)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19816\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"16\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19816\"><p>Les centres d&rsquo;azote-lacune (NV\u2013) dans les nanodiamants sont apparus comme une plateforme polyvalente pour un large \u00e9ventail d&rsquo;applications, notamment la bio-imagerie, la photonique et la d\u00e9tection quantique. Cependant, l&rsquo;adoption g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9e des nanodiamants dans les applications pratiques a \u00e9t\u00e9 entrav\u00e9e par les d\u00e9fis associ\u00e9s \u00e0 leur structuration en caract\u00e9ristiques \u00e0 haute r\u00e9solution avec un d\u00e9bit suffisant. Dans ce travail, nous surmontons ces limitations en introduisant une technique d&rsquo;impression \u00e0 bulles par \u00e9criture laser directe qui permet la fabrication pr\u00e9cise de motifs de nanodiamants bidimensionnels. Les nanodiamants imprim\u00e9s pr\u00e9sentent une densit\u00e9 d&#8217;emballage \u00e9lev\u00e9e et une forte \u00e9mission de photoluminescence, ainsi que des signaux de r\u00e9sonance magn\u00e9tique d\u00e9tect\u00e9e optiquement (ODMR) robustes. Nous exploitons en outre l&rsquo;ODMR r\u00e9solue spatialement des motifs de nanodiamants pour d\u00e9montrer la cartographie des gradients de temp\u00e9rature bidimensionnels \u00e0 l&rsquo;aide de l&rsquo;imagerie de fluorescence de verrouillage \u00e0 large champ \u00e0 fr\u00e9quence d&rsquo;images \u00e9lev\u00e9e. Cette capacit\u00e9 ouvre la voie \u00e0 l&rsquo;int\u00e9gration de capteurs quantiques \u00e0 base de nanodiamants dans des dispositifs et syst\u00e8mes pratiques, ouvrant de nouvelles possibilit\u00e9s pour les applications impliquant l&rsquo;imagerie thermique \u00e0 haute r\u00e9solution et la biod\u00e9tection.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/pubs.acs.org\/doi\/full\/10.1021\/acs.nanolett.4c02519\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">acs.nanolett.4c02519<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19817\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"17\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19817\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Hansen, Alexander J. \u00ab&nbsp;Feasibility of Parallelized Measurement of Local Thermal Properties.&nbsp;\u00bb (2024)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19817\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"17\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19817\"><p>Cette th\u00e8se documente les recherches men\u00e9es dans le d\u00e9veloppement et l&rsquo;exploration de la faisabilit\u00e9 d&rsquo;une m\u00e9thode \u00e0 haut d\u00e9bit pour mesurer les propri\u00e9t\u00e9s thermiques locales. Les capacit\u00e9s actuelles dans la mesure des propri\u00e9t\u00e9s thermophysiques locales telles que la conductivit\u00e9 thermique, la diffusivit\u00e9 thermique et la r\u00e9sistance de Kapitza sont tr\u00e8s inefficaces et impraticables pour comprendre et caract\u00e9riser pleinement le transport de chaleur \u00e0 travers certains mat\u00e9riaux et caract\u00e9ristiques. Ce travail fait suite \u00e0 des travaux ant\u00e9rieurs sur la mesure des propri\u00e9t\u00e9s thermiques locales via la m\u00e9thode de thermor\u00e9flectance du domaine spatial (SDTR) et explore la possibilit\u00e9 de parall\u00e9liser le processus. La m\u00e9thode SDTR parall\u00e9lis\u00e9e (P-SDTR) implique l&rsquo;utilisation de sources de projecteur laser pour chauffer p\u00e9riodiquement et mesurer les changements de r\u00e9flectivit\u00e9 d&rsquo;une surface d&rsquo;\u00e9chantillon \u00e0 plusieurs endroits simultan\u00e9ment. Ces mesures sont rendues possibles par le d\u00e9veloppement d&rsquo;une cam\u00e9ra de verrouillage qui peut mesurer les caract\u00e9ristiques de la lumi\u00e8re modul\u00e9e en utilisant l&rsquo;amplification de verrouillage \u00e0 plusieurs endroits sur une zone avec un capteur de cam\u00e9ra avanc\u00e9. Cette m\u00e9thode permet la mesure des propri\u00e9t\u00e9s thermiques locales \u00e0 travers des caract\u00e9ristiques telles que les joints de grains ou les propri\u00e9t\u00e9s directionnelles dans les mat\u00e9riaux anisotropes. Une configuration exp\u00e9rimentale est d\u00e9velopp\u00e9e pour d\u00e9terminer \u00e0 quels param\u00e8tres de chauffage et de sondage un signal de thermor\u00e9flectance peut \u00eatre mesur\u00e9. Un mod\u00e8le d&rsquo;\u00e9l\u00e9ments finis est \u00e9galement r\u00e9alis\u00e9 pour simuler le processus P-SDTR et valider que les hypoth\u00e8ses faites dans SDTR peuvent \u00eatre faites dans les mesures P-SDTR. Il est d\u00e9montr\u00e9 qu&rsquo;\u00e0 une s\u00e9paration appropri\u00e9e des emplacements de chauffage\/mesure, les solutions de la simulation approchent celles d&rsquo;un seul point de mesure. Une conception de dispositif initiale est propos\u00e9e et test\u00e9e. Les travaux futurs dans le d\u00e9veloppement du dispositif P-SDTR sont \u00e9galement pr\u00e9sent\u00e9s.          <\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/hdl.lib.byu.edu\/1877\/etd13238\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">hdl.lib.byu.edu\/1877\/etd13238<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19818\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"18\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19818\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Tang, Jiashen, et al. \u00ab&nbsp;Quantum Diamond Microscope for Dynamic Imaging of Magnetic Fields.&nbsp;\u00bb arXiv preprint arXiv:2309.06587 (2023)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19818\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"18\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19818\"><p>Wide-field imaging of magnetic signals using ensembles of nitrogen-vacancy (NV) centers in diamond has garnered increasing interest due to its combination of micron-scale resolution, millimeter-scale field of view, and compatibility with diverse samples from across the physical and life sciences. Recently, wide-field NV magnetic imaging based on the Ramsey protocol has achieved uniform and enhanced sensitivity compared to conventional measurements. Here, we integrate the Ramsey-based protocol with spin-bath driving to extend the NV spin dephasing time and improve magnetic sensitivity. We also employ a high-speed camera to enable dynamic wide-field magnetic imaging. We benchmark the utility of this quantum diamond microscope (QDM) by imaging magnetic fields produced from a fabricated wire phantom.     Over a <span id=\"MathJax-Element-1-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-1\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-2\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-3\" class=\"mn\">270<\/span><span id=\"MathJax-Span-4\" class=\"mo\">\u00d7<\/span><span id=\"MathJax-Span-5\" class=\"mn\">270<\/span><span id=\"MathJax-Span-6\" class=\"mspace\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-7\" class=\"mi\">\u03bc<\/span><span id=\"MathJax-Span-8\" class=\"texatom\"><span id=\"MathJax-Span-9\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-10\" class=\"mi\">m<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><span id=\"MathJax-Element-2-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-11\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-12\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-13\" class=\"msubsup\"><span id=\"MathJax-Span-14\" class=\"mi\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-15\" class=\"mn\">2<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>  champ de vision, une sensibilit\u00e9 magn\u00e9tique m\u00e9diane par pixel de  <span id=\"MathJax-Element-3-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-16\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-17\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-18\" class=\"mn\">4.1<\/span><span id=\"MathJax-Span-19\" class=\"mo\">(<\/span><span id=\"MathJax-Span-20\" class=\"mn\">1<\/span><span id=\"MathJax-Span-21\" class=\"mo\">)<\/span><span id=\"MathJax-Span-22\" class=\"mspace\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-23\" class=\"texatom\"><span id=\"MathJax-Span-24\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-25\" class=\"mi\">n<\/span><span id=\"MathJax-Span-26\" class=\"mi\">T<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><span id=\"MathJax-Element-4-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-27\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-28\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-29\" class=\"texatom\"><span id=\"MathJax-Span-30\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-31\" class=\"mo\">\/<\/span><\/span><\/span><span id=\"MathJax-Span-32\" class=\"msqrt\">\u221a<\/span><\/span><\/span><\/span>  Hz est r\u00e9alis\u00e9e avec une r\u00e9solution spatiale  <span id=\"MathJax-Element-5-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-38\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-39\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-40\" class=\"mo\">\u2272<\/span><span id=\"MathJax-Span-41\" class=\"mspace\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-42\" class=\"mn\">10<\/span><span id=\"MathJax-Span-43\" class=\"mspace\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-44\" class=\"mi\">\u03bc<\/span><span id=\"MathJax-Span-45\" class=\"texatom\"><span id=\"MathJax-Span-46\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-47\" class=\"mi\">m<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> and sub-millisecond temporal resolution. Importantly, the spatial magnetic noise floor can be reduced to the picotesla scale by time-averaging and signal modulation, which enables imaging of a magnetic-field pattern with a peak-to-peak amplitude difference of about <span id=\"MathJax-Element-6-Frame\" class=\"MathJax\" tabindex=\"0\"><span id=\"MathJax-Span-48\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-49\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-50\" class=\"mn\">300<\/span><span id=\"MathJax-Span-51\" class=\"mspace\"><\/span><span id=\"MathJax-Span-52\" class=\"texatom\"><span id=\"MathJax-Span-53\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-54\" class=\"mi\">p<\/span><span id=\"MathJax-Span-55\" class=\"mi\">T<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>. Finally, we discuss potential new applications of this dynamic QDM in studying biomineralization and electrically-active cells. <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2309.06587\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org\/abs\/2309.06587<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19819\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"19\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19819\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cao, Jing, et al. \"Quantitative spatial resolution enhancement of reflection matrix optical coherence tomography for deep-tissue imaging.\" Journal of Applied Physics 134.7 (2023 <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19819\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"19\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19819\"><p>La diffusion multiple pose une limite fondamentale \u00e0 l&rsquo;imagerie profonde, en particulier pour les m\u00e9thodes d&rsquo;imagerie optique \u00e0 haute r\u00e9solution. La fusion des mesures de la matrice de r\u00e9flexion et de la tomographie par coh\u00e9rence optique (OCT) a offert des avantages significatifs pour l&rsquo;imagerie profonde \u00e0 travers des milieux fortement diffusants. Afin de d\u00e9montrer empiriquement la performance sup\u00e9rieure de l&rsquo;OCT \u00e0 matrice de r\u00e9flexion (RMOCT), cette \u00e9tude propose une m\u00e9thode unique pour d\u00e9terminer les r\u00e9solutions r\u00e9elles \u00e0 chaque point d&rsquo;imagerie. Contrairement aux r\u00e9solutions lat\u00e9rales th\u00e9oriques conventionnelles, ces r\u00e9solutions sont d\u00e9riv\u00e9es en appliquant une d\u00e9composition par inversion temporelle \u00e0 la matrice de r\u00e9flexion \u00e0 porte temporelle. De plus, le concept de taux de contribution, qui quantifie les contributions d&rsquo;imagerie pour chaque point, est introduit en consid\u00e9rant le point d&rsquo;imagerie local lui-m\u00eame et ses points voisins. Le taux de contribution fournit une \u00e9valuation quantitative de la qualit\u00e9 d&rsquo;imagerie offerte par un syst\u00e8me. \u00c0 notre connaissance, cette \u00e9tude repr\u00e9sente l&rsquo;\u00e9valuation compl\u00e8te de la performance pratique de la RMOCT en termes de pouvoir de r\u00e9solution r\u00e9el et de qualit\u00e9 d&rsquo;imagerie.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1063\/5.0154739\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1063\/5.0154739<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19820\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"20\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19820\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Oh, Sangwon, et al. \u00ab&nbsp;Microscopie quantique \u00e0 diamant avec sensibilit\u00e9 au champ magn\u00e9tique optimis\u00e9e et r\u00e9solution temporelle inf\u00e9rieure \u00e0 la milliseconde.&nbsp;\u00bb Journal of Applied Physics 133.20 (2023)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19820\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"20\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19820\"><p>Les magn\u00e9tom\u00e8tres quantiques \u00e0 diamant utilisant la d\u00e9tection synchrone ont d\u00e9tect\u00e9 avec succ\u00e8s de faibles champs bio-magn\u00e9tiques provenant de neurones, d&rsquo;un muscle de mammif\u00e8re vivant et d&rsquo;un c\u0153ur de souris vivant. Cela ouvre la possibilit\u00e9 pour les magn\u00e9tom\u00e8tres quantiques \u00e0 diamant de visualiser les distributions microscopiques des champs bio-magn\u00e9tiques. Ici, nous d\u00e9montrons une microscopie quantique \u00e0 diamant \u00e0 champ large bas\u00e9e sur la d\u00e9tection synchrone, atteignant une sensibilit\u00e9 moyenne par pixel normalis\u00e9e en volume de 43,9 nT\u22c5\u03bcm<sup>1.5<\/sup>\/Hz<sup>0.5<\/sup>. Nous obtenons la sensibilit\u00e9 en mettant en \u0153uvre une double r\u00e9sonance avec entra\u00eenement hyperfin et alignement du champ magn\u00e9tique le long de l&rsquo;orientation &lt;001&gt; du diamant. De plus, nous avons d\u00e9montr\u00e9 qu&rsquo;une r\u00e9solution temporelle inf\u00e9rieure \u00e0 la milliseconde (\u223c 0,4 ms) peut \u00eatre atteinte \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du microm\u00e8tre avec une sensibilit\u00e9 de quelques dizaines de nanoteslas par pixel en utilisant la microscopie quantique \u00e0 diamant. Cette microscopie quantique \u00e0 diamant bas\u00e9e sur la d\u00e9tection synchrone pourrait \u00eatre un pas en avant dans la cartographie de l&rsquo;activit\u00e9 fonctionnelle dans les r\u00e9seaux neuronaux avec une r\u00e9solution spatiale microm\u00e9trique.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/pubs.aip.org\/aip\/jap\/article\/133\/20\/204402\/2892383\/Quantum-diamond-microscopy-with-optimized-magnetic\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1063\/5.0142448<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19821\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"21\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19821\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Saha, Kasturi. \"Quantum Sensing with Color Defects in Diamond.\" Physics News, Vol.  53(2023): 58-62<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19821\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"21\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19821\"><p>L&rsquo;int\u00e9r\u00eat pour la technologie quantique a augment\u00e9 au cours des derni\u00e8res d\u00e9cennies. Les processus quantiques ont permis de mesurer les champs \u00e9lectriques et magn\u00e9tiques, la temp\u00e9rature, etc. avec une pr\u00e9cision et une r\u00e9solution spatiale in\u00e9gal\u00e9es auparavant. Les centres lacunaires d&rsquo;azote charg\u00e9s n\u00e9gativement (centres NV\u2013) dans le diamant sont un exemple \u00e9mergent d&rsquo;un tel syst\u00e8me de capteur quantique. Dans cet article, je discuterai des d\u00e9veloppements et des utilisations de la d\u00e9tection \u00e0 l&rsquo;aide de \u00ab centres NV\u2013 \u00bb pour des applications en biologie, l&rsquo;\u00e9tude des mat\u00e9riaux quantiques et le d\u00e9veloppement d&rsquo;une plateforme pour l&rsquo;enseignement des technologies quantiques dans les laboratoires universitaires en utilisant ces syst\u00e8mes utilisables \u00e0 temp\u00e9rature ambiante.   <\/p>\n<p> <a href=\"http:\/\/www.tifr.res.in\/~ipa1970\/news\/V53-12\/Vol53-12-A15.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">PHYSICS NEWS<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19822\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"22\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19822\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Dasika, Shishir, Madhur Parashar et Kasturi Saha. \u00ab&nbsp;Cartographie de la susceptibilit\u00e9 AC avec un microscope quantique \u00e0 diamant.&nbsp;\u00bb Review of Scientific Instruments 94.5 (2023)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19822\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"22\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19822\"><p>Nous pr\u00e9sentons une technique pour d\u00e9terminer la susceptibilit\u00e9 AC \u00e0 micro-\u00e9chelle des mat\u00e9riaux magn\u00e9tiques. Nous utilisons les propri\u00e9t\u00e9s de d\u00e9tection du champ magn\u00e9tique des centres lacunaires d&rsquo;azote (NV<sup>\u2212<\/sup>) dans le diamant pour recueillir des donn\u00e9es quantitatives sur l&rsquo;\u00e9tat magn\u00e9tique du mat\u00e9riau magn\u00e9tique \u00e9tudi\u00e9. Un microscope quantique \u00e0 diamant avec une cam\u00e9ra de d\u00e9tection synchrone int\u00e9gr\u00e9e est utilis\u00e9 pour effectuer une d\u00e9tection synchrone pixel par pixel de la photo-luminescence NV<sup>\u2212<\/sup> pour l&rsquo;imagerie de champ magn\u00e9tique \u00e0 haute vitesse. De plus, un capteur secondaire est utilis\u00e9 pour isoler l&rsquo;effet du champ d&rsquo;excitation des champs provenant des structures magn\u00e9tiques sur les centres NV<sup>\u2212<\/sup>. Nous d\u00e9montrons notre technique exp\u00e9rimentale en mesurant la susceptibilit\u00e9 AC de micro-aimants en permalloy doux \u00e0 des fr\u00e9quences d&rsquo;excitation allant jusqu&rsquo;\u00e0 20&nbsp;Hz avec une r\u00e9solution spatiale de 1,2&nbsp;<em>\u00b5<\/em>m et un champ de vision de 100&nbsp;<em>\u00b5<\/em>m. Notre travail ouvre la voie \u00e0 la mesure microscopique des susceptibilit\u00e9s AC des mat\u00e9riaux magn\u00e9tiques pertinents pour les sciences physiques, biologiques et des mat\u00e9riaux.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1063\/5.0138301\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1063\/5.0138301<\/a> ou <a href=\"http:\/\/arxiv.org\/pdf\/2209.11610.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">PDF (pr\u00e9publication)<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19823\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"23\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19823\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Bonati, Chiara, et al. Spectroscopie de diff\u00e9rence Raman Lock-in.\" Optics Express 30:16 (2022)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19823\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"23\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19823\"><p>La spectroscopie de diff\u00e9rence Raman \u00e0 excitation d\u00e9cal\u00e9e (SERDS) est une m\u00e9thode d&rsquo;analyse chimique non destructive capable de supprimer le fond de fluorescence et autres perturbations du spectre Raman, gr\u00e2ce \u00e0 l&rsquo;ind\u00e9pendance de la fluorescence par rapport \u00e0 la faible diff\u00e9rence de longueur d&rsquo;onde d&rsquo;excitation. La diff\u00e9rence de spectre est calcul\u00e9e lors d&rsquo;une \u00e9tape de post-traitement. Ici, nous d\u00e9montrons l&rsquo;utilisation d&rsquo;une cam\u00e9ra de d\u00e9tection synchrone pour obtenir des spectres SERDS analogiques en ligne, permettant des temps d&rsquo;exposition plus longs et aucune saturation, conduisant \u00e0 un rapport signal sur bruit (SNR) am\u00e9lior\u00e9 et \u00e0 une r\u00e9duction du stockage des donn\u00e9es. Deux configurations sont pr\u00e9sent\u00e9es&nbsp;: la premi\u00e8re utilise un seul laser et peut supprimer les perturbations ind\u00e9pendantes de l&rsquo;excitation, telles que la lumi\u00e8re ambiante&nbsp;; la seconde utilise des sources d\u00e9cal\u00e9es \u00e0 deux longueurs d&rsquo;onde et supprime le fond de fluorescence de mani\u00e8re similaire \u00e0 la SERDS. Dans les deux cas, nous extrapolons exp\u00e9rimentalement l&rsquo;am\u00e9lioration attendue du SNR.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1364\/OE.461246\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19824\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"24\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19824\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Parashar, Madhur, et al. \u00ab&nbsp;Microscopie de champ magn\u00e9tique temporel inf\u00e9rieure \u00e0 la seconde utilisant des d\u00e9fauts quantiques dans le diamant.&nbsp;\u00bb Scientific reports 12.1 (2022): 1-13  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19824\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"24\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19824\"><p>La microscopie de champ magn\u00e9tique \u00e0 champ de vision large a \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9e en sondant les d\u00e9calages dans le spectre de r\u00e9sonance magn\u00e9tique d\u00e9tect\u00e9e optiquement (ODMR) des centres de d\u00e9fauts lacunaires d&rsquo;azote (NV) dans le diamant. Cependant, ces magn\u00e9tom\u00e8tres NV \u00e0 diamant \u00e0 champ large n\u00e9cessitent quelques minutes \u00e0 plusieurs minutes d&rsquo;acquisition pour obtenir une seule image de champ magn\u00e9tique, ce qui rend la technique temporellement statique dans sa forme actuelle. Cette limitation emp\u00eache l&rsquo;application des magn\u00e9tom\u00e8tres NV \u00e0 diamant \u00e0 l&rsquo;imagerie nouvelle de processus de champ magn\u00e9tique \u00e0 micro-\u00e9chelle variant dynamiquement. Ici, nous montrons que la fr\u00e9quence d&rsquo;images d&rsquo;imagerie de champ magn\u00e9tique peut \u00eatre consid\u00e9rablement am\u00e9lior\u00e9e en effectuant une d\u00e9tection synchrone de la photo-luminescence (PL) NV, simultan\u00e9ment sur plusieurs pixels d&rsquo;une cam\u00e9ra de d\u00e9tection synchrone. Un protocole d\u00e9taill\u00e9 pour la synchronisation de la PL modul\u00e9e en fr\u00e9quence des centres NV avec la d\u00e9modulation rapide des images de la cam\u00e9ra, \u00e0 quelques fr\u00e9quences de kilohertz, a \u00e9t\u00e9 d\u00e9montr\u00e9 exp\u00e9rimentalement. Cette technique exp\u00e9rimentale permet l&rsquo;imagerie de champ magn\u00e9tique de courants \u00e0 micro-\u00e9chelle variant en moins d&rsquo;une seconde dans des microbobines planaires avec des fr\u00e9quences d&rsquo;images d&rsquo;imagerie dans la plage de 50 \u00e0 200 images par seconde (fps). Notre travail d\u00e9montre que la d\u00e9tection synchrone par pixel \u00e0 champ large de l&rsquo;ODMR NV modul\u00e9e en fr\u00e9quence permet la microscopie de champ magn\u00e9tique dynamique.      <\/p>\n<section class=\"article authors open\" data-magellan-destination=\"authors\"><a href=\"https:\/\/www.ncbi.nlm.nih.gov\/pmc\/articles\/PMC9130321\/\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/section>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19825\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"25\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19825\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cao, Jing et Pinghe Wang. \u00ab&nbsp;Imagerie et focalisation \u00e0 travers un milieu diffusant bas\u00e9 sur la tomographie par coh\u00e9rence optique \u00e0 matrice de r\u00e9flexion.&nbsp;\u00bb Advances in Precision Instruments and Optical Engineering&nbsp;: Actes de la Conf\u00e9rence internationale sur les instruments de pr\u00e9cision et l'ing\u00e9nierie optique, 2021. Singapour&nbsp;: Springer Nature Singapour, 2022.   <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19825\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"25\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19825\"><p>La diffusion multiple \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur du milieu al\u00e9atoire limite la profondeur d&rsquo;imagerie de la tomographie par coh\u00e9rence optique (OCT) \u00e0 1 \u00e0 2&nbsp;mm, ainsi que le degr\u00e9 de focalisation \u00e0 la profondeur d&rsquo;imagerie profonde. Dans cet article, en combinant le concept de mesure matricielle avec une tomographie par coh\u00e9rence optique \u00e0 champ large, nous avons effectu\u00e9 deux aspects du travail. Le premier concerne une profondeur d&rsquo;imagerie plus profonde. En reconstruisant l&rsquo;\u00e9norme matrice de r\u00e9flexion de l&rsquo;\u00e9chantillon, puis en lui appliquant une op\u00e9ration d&rsquo;inversion temporelle, nous filtrons avec succ\u00e8s la lumi\u00e8re diffus\u00e9e unique pour l&rsquo;imagerie \u00e0 une profondeur de 15&nbsp;fois le libre parcours moyen de diffusion (SMFP). \u00c9tant donn\u00e9 que la profondeur d&rsquo;imagerie de l&rsquo;OCT conventionnelle est de 6 \u00e0 7&nbsp;fois le SMFP, notre tomographie par coh\u00e9rence optique \u00e0 matrice de r\u00e9flexion (RMOCT) propos\u00e9e est environ une fois plus profonde que l&rsquo;OCT conventionnelle. La deuxi\u00e8me partie du travail est une m\u00e9thode de mise en forme du front d&rsquo;onde (WFS) \u00e0 haute vitesse bas\u00e9e sur une analyse de champ lumineux complexe unique d&rsquo;entr\u00e9e et de sortie. \u00c0 l&rsquo;aide d&rsquo;un modulateur spatial de lumi\u00e8re \u00e0 phase uniquement, nous r\u00e9alisons que la focalisation de la lumi\u00e8re \u00e0 travers un milieu al\u00e9atoire est d&rsquo;environ 113&nbsp;ms. C&rsquo;est environ trois fois plus rapide que la m\u00e9thode it\u00e9rative de mise en forme du front d&rsquo;onde \u00e0 r\u00e9troaction. Nous pensons que notre travail pourrait ouvrir la voie \u00e0 l&rsquo;application de la WFS aux m\u00e9thodes d&rsquo;imagerie optique et ouvrir de nouvelles m\u00e9thodes vers une imagerie plus profonde \u00e0 travers un milieu diffusant.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1007\/978-981-16-7258-3_32\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1007\/978-981-16-7258-3_32<\/a><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/link.springer.com\/content\/pdf\/10.1007\/978-981-16-7258-3_32.pdf?pdf=inline%20link\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">PDF<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19826\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"26\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19826\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Saha, Kasturi. Magn\u00e9tom\u00e9trie de nouveaux mat\u00e9riaux 2D. INSTITUT INDIEN DE TECHNOLOGIE DE BOMBAY, 2022.  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19826\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"26\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19826\"><p>Dans un travail de recherche ant\u00e9rieur, publi\u00e9 dans Communication Physics 2020 28, nous avons propos\u00e9 un nouvel algorithme pour reconstruire l&rsquo;activit\u00e9 de champ magn\u00e9tique 3D produite par les potentiels d&rsquo;action AP des neurones de mammif\u00e8res situ\u00e9s dans un volume cortical. Nous avons simul\u00e9 les mod\u00e8les de champ magn\u00e9tique 2D \u00e0 micro-\u00e9chelle attendus mesur\u00e9s par la microscopie NV \u00e0 diamant. Dans un travail fondamental de Roth et al. 29, il a \u00e9t\u00e9 d\u00e9montr\u00e9 que la reconstruction de la source de courant 3D est un probl\u00e8me inverse non unique, \u00e0 moins d&rsquo;\u00eatre en outre contraint par des informations de source ant\u00e9rieures. Nos analyses ont montr\u00e9 que le segment du monticule axonique dans le neurone fournit une signature dominante unique pour r\u00e9soudre l&rsquo;activit\u00e9 neuronale en 3D avec une pr\u00e9cision suffisante. \u00c9tant donn\u00e9 que les champs magn\u00e9tiques AP sont des ph\u00e9nom\u00e8nes \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle de la milliseconde, notre configuration de microscopie magn\u00e9tique dynamique peut nous permettre de sonder de nouveaux champs magn\u00e9tiques associ\u00e9s \u00e0 l&rsquo;AP \u00e0 la r\u00e9solution du microscope. Dans la r\u00e9f. 30, nous avons d\u00e9montr\u00e9 pour la premi\u00e8re fois un microscope de champ magn\u00e9tique \u00e0 champ large capable de sonder des caract\u00e9ristiques de champ magn\u00e9tique \u00e0 micro-\u00e9chelle variant dynamiquement \u00e0 des fr\u00e9quences d&rsquo;images d&rsquo;imagerie r\u00e9glables de 50 \u00e0 200 images par seconde.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/apps.dtic.mil\/sti\/citations\/AD1174964\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">Defense Technical Information Center<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19827\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"27\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19827\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Bonati, Chiara. Imagerie diff\u00e9rentielle incoh\u00e9rente \u00e0 haute sensibilit\u00e9. N\u00b0 DE TH\u00c8SE. EPFL, 2022   <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19827\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"27\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19827\"><p>La visualisation microscopique d&rsquo;\u00e9chantillons optiquement transparents est un sujet d&rsquo;int\u00e9r\u00eat depuis plusieurs d\u00e9cennies. Des caract\u00e9ristiques telles que la densit\u00e9 ou la composition chimique peuvent influencer la phase optique de la lumi\u00e8re transmise, et le contraste de phase peut r\u00e9v\u00e9ler ces structures. Plusieurs m\u00e9thodes de contraste de phase ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9es, qui peuvent \u00eatre class\u00e9es comme interf\u00e9rom\u00e9triques ou non interf\u00e9rom\u00e9triques, en fonction du type de propri\u00e9t\u00e9s de coh\u00e9rence de la lumi\u00e8re utilis\u00e9e. Dans ce travail, je me concentre sur le contraste de phase bas\u00e9 sur la lumi\u00e8re incoh\u00e9rente, en particulier le contraste de phase diff\u00e9rentiel (DPC). Le choix de la lumi\u00e8re incoh\u00e9rente apporte des avantages tels que l&rsquo;absence de distorsions comme les motifs de speckle et les motifs d&rsquo;anneaux, une r\u00e9solution spatiale accrue et une configuration plus simple qui peut \u00eatre utilis\u00e9e pour les applications in vivo. De plus, le DPC permet la reconstruction de cartes de phase quantitatives des \u00e9chantillons. D&rsquo;autre part, les techniques bas\u00e9es sur la coh\u00e9rence d\u00e9montrent des performances sup\u00e9rieures en termes de sensibilit\u00e9 de phase. La premi\u00e8re partie de cette th\u00e8se offre une analyse quantitative de la sensibilit\u00e9 de phase du DPC et \u00e9tudie l&rsquo;influence des param\u00e8tres optiques et des caract\u00e9ristiques de l&rsquo;\u00e9chantillon. Avec des simulations et des exp\u00e9riences, une relation entre l&rsquo;ouverture num\u00e9rique et la sensibilit\u00e9 de phase est d\u00e9montr\u00e9e, et le concept d&rsquo;adaptation spectrale est introduit pour am\u00e9liorer le contraste. Les m\u00e9thodes peuvent \u00eatre g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9es \u00e0 n&rsquo;importe quelle configuration DPC et permettent une investigation a priori de la sensibilit\u00e9 d&rsquo;un microscope DPC au stade de la conception plut\u00f4t que par des tests. La comparaison entre la meilleure sensibilit\u00e9 qui peut \u00eatre atteinte en DPC et les techniques interf\u00e9rom\u00e9triques de pointe montre qu&rsquo;il n&rsquo;est pas possible d&rsquo;atteindre des performances comparables en un seul clich\u00e9. Dans cette th\u00e8se, il est montr\u00e9 que la raison de cette limitation est le fort bruit de fond dans les images DPC, qui d\u00e9grade la plage dynamique. Les images DPC sont obtenues avec des \u00e9clairages en miroir, pour lesquels le fond est identique et le terme de phase change de signe. La diff\u00e9rence entre ces paires d&rsquo;images est calcul\u00e9e num\u00e9riquement, ce qui n&rsquo;am\u00e9liore pas la plage dynamique limit\u00e9e. Le DPC Lock-in est propos\u00e9 comme solution : au lieu d&rsquo;\u00e9chantillonner diff\u00e9rents \u00e9tats d&rsquo;\u00e9clairage, le DPC Lock-in d\u00e9module le signal de phase lorsque l&rsquo;\u00e9clairage est commut\u00e9, et le fond n&rsquo;est jamais encod\u00e9. Ceci est rendu possible par la commutation p\u00e9riodique des sources coupl\u00e9e \u00e0 un d\u00e9tecteur de pixels intelligent, la \u00ab\u00a0cam\u00e9ra Lock-in\u00a0\u00bb. Une partie de ce travail est d\u00e9di\u00e9e \u00e0 la description th\u00e9orique de cette m\u00e9thode et \u00e0 l&rsquo;analyse du b\u00e9n\u00e9fice attendu. Des exp\u00e9riences sont \u00e9galement d\u00e9crites, qui d\u00e9montrent une am\u00e9lioration d&rsquo;un facteur 8 de la sensibilit\u00e9 en un seul clich\u00e9 par rapport au DPC standard. Le DPC n&rsquo;est pas la seule technique d&rsquo;imagerie \u00e0 souffrir d&rsquo;un bruit de fond de haute intensit\u00e9 : il est facile de voir comment l&rsquo;utilisation d&rsquo;une cam\u00e9ra Lock-in pour l&rsquo;imagerie diff\u00e9rentielle peut \u00eatre g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9e \u00e0 toute situation o\u00f9 de faibles modulations peuvent \u00eatre induites sur un fond fort. Ici, un exemple est pr\u00e9sent\u00e9 avec la spectroscopie de diff\u00e9rence Raman \u00e0 excitation d\u00e9cal\u00e9e Lock-in (SERDS). La SERDS est une technique de spectroscopie Raman \u00e9tablie qui tire parti du spectre d&rsquo;\u00e9mission Raman \u00e9tant relatif \u00e0 la longueur d&rsquo;onde d&rsquo;excitation pour supprimer l&rsquo;\u00e9mission de fluorescence ind\u00e9sirable. Deux spectres avec des longueurs d&rsquo;onde d&rsquo;excitation d\u00e9cal\u00e9es sont mesur\u00e9s, leur diff\u00e9rence est calcul\u00e9e et la fluorescence est ainsi supprim\u00e9e num\u00e9riquement.                      Le parall\u00e8le avec le DPC est imm\u00e9diatement apparent. Des simulations et des exp\u00e9riences sont utilis\u00e9es pour d\u00e9montrer l&rsquo;avantage de la d\u00e9modulation analogique. <\/p>\n<section class=\"article authors open\" data-magellan-destination=\"authors\"><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.5075\/epfl-thesis-9490\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/section>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19828\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"28\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19828\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Marshall, Mason C., et al. \u00ab&nbsp;Cartographie de haute pr\u00e9cision de la contrainte cristalline du diamant \u00e0 l'aide de l'interf\u00e9rom\u00e9trie quantique.&nbsp;\u00bb Physical Review Applied 17.2 (2022)&nbsp;: 024041  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19828\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"28\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19828\"><p>La variation de la contrainte cristalline impose des limitations importantes \u00e0 de nombreuses applications de d\u00e9tection quantique et d&rsquo;information pour les qubits de d\u00e9fauts \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide dans le diamant. Ainsi, la mesure et le contr\u00f4le pr\u00e9cis de la contrainte cristalline du diamant sont un d\u00e9fi cl\u00e9. Ici, nous rapportons des mesures de contrainte du diamant avec un ensemble unique de capacit\u00e9s, y compris une r\u00e9solution spatiale \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du micron, un champ de vision \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du millim\u00e8tre et une am\u00e9lioration de 2&nbsp;ordres de grandeur de la sensibilit\u00e9 normalis\u00e9e en volume par rapport aux travaux pr\u00e9c\u00e9dents, atteignant 5(2)\u00d710<sup>\u22128<\/sup>(Hz \u03bcm<sup>-3<\/sup>)<sup>1\/2<\/sup> (avec des coefficients de couplage spin-contrainte repr\u00e9sentant l&rsquo;incertitude syst\u00e9matique dominante). Nous utilisons l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie d&rsquo;\u00e9tat de spin sensible \u00e0 la contrainte sur des ensembles de centres de couleur lacunaires d&rsquo;azote (N-V) dans du diamant massif monocristallin avec de faibles gradients de contrainte. Cette technique d&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie quantique offre une insensibilit\u00e9 \u00e0 l&rsquo;inhomog\u00e9n\u00e9it\u00e9 du champ magn\u00e9tique provenant du bain de spin \u00e9lectronique et nucl\u00e9aire, permettant ainsi de longs temps de d\u00e9phasage de spin \u00e9lectronique de l&rsquo;ensemble N-V et une sensibilit\u00e9 \u00e0 la contrainte am\u00e9lior\u00e9e, ainsi que d&rsquo;\u00e9largir les applications potentielles de la technique au-del\u00e0 du diamant enrichi isotopiquement ou de haute puret\u00e9. Nous d\u00e9montrons le protocole de mesure sensible \u00e0 la contrainte d&rsquo;abord sur un microscope laser \u00e0 balayage confocal, fournissant une mesure quantitative de la sensibilit\u00e9 ainsi qu&rsquo;une cartographie de la contrainte tridimensionnelle&nbsp;; et deuxi\u00e8mement sur un microscope quantique \u00e0 diamant \u00e0 imagerie \u00e0 champ large. Notre technique de microscopie de contrainte permet une caract\u00e9risation rapide et sensible pour l&rsquo;ing\u00e9nierie des mat\u00e9riaux de diamant et la nanofabrication&nbsp;; ainsi que la d\u00e9tection \u00e0 base de diamant des contraintes appliqu\u00e9es de l&rsquo;ext\u00e9rieur, comme dans les cellules d&rsquo;enclume de diamant ou les capteurs de contrainte de diamant int\u00e9gr\u00e9s, ou de l&rsquo;int\u00e9rieur, comme par les dommages cristallins dus aux reculs nucl\u00e9aires induits par les particules.      <\/p>\n<section class=\"article authors open\" data-magellan-destination=\"authors\"><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1103\/PhysRevApplied.17.024041\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/section>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19829\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"29\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19829\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Webb, James L., et al. \u00ab&nbsp;Imagerie \u00e0 grande vitesse et \u00e0 champ large de microcircuits \u00e0 l'aide de lacunes d'azote dans le diamant.&nbsp;\u00bb Physical Review Applied 17.6 (2022)&nbsp;: 064051  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19829\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"29\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19829\"><p>La capacit\u00e9 de mesurer le passage du courant \u00e9lectrique avec une r\u00e9solution spatiale et temporelle \u00e9lev\u00e9e est essentielle pour les applications allant de l&rsquo;inspection des circuits \u00e9lectroniques microscopiques \u00e0 la biod\u00e9tection. La capacit\u00e9 d&rsquo;imager ces signaux passivement et \u00e0 distance est d&rsquo;une grande importance, afin de mesurer sans perturbation invasive du syst\u00e8me \u00e9tudi\u00e9 ou du signal lui-m\u00eame. Une approche r\u00e9cente pour y parvenir utilise des d\u00e9fauts ponctuels dans les mat\u00e9riaux \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide&nbsp;; en particulier, les centres lacunaires d&rsquo;azote dans le diamant. Agissant comme un r\u00e9seau \u00e0 haute densit\u00e9 de capteurs ind\u00e9pendants, adressables opto-\u00e9lectroniquement et tr\u00e8s sensibles \u00e0 des facteurs tels que la temp\u00e9rature et le champ magn\u00e9tique, ils sont id\u00e9alement adapt\u00e9s \u00e0 l&rsquo;imagerie microscopique \u00e0 champ large. Dans ce travail, nous d\u00e9montrons des signaux de r\u00e9cup\u00e9ration simultan\u00e9s r\u00e9solus spatialement et temporellement \u00e0 partir d&rsquo;un circuit microscopique \u00e0 motifs lithographiques. Gr\u00e2ce \u00e0 l&rsquo;application d&rsquo;une cam\u00e9ra d&rsquo;amplificateur de d\u00e9tection synchrone, nous d\u00e9montrons une r\u00e9solution d&rsquo;imagerie \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du microm\u00e8tre avec un champ de vision \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du millim\u00e8tre avec une r\u00e9cup\u00e9ration simultan\u00e9e r\u00e9solue spatialement en moins d&rsquo;une milliseconde (jusqu&rsquo;\u00e0 3&nbsp;500&nbsp;images s<sup>\u22121<\/sup>) de signaux \u00e9lectriques de courant continu \u00e0 alternatif et \u00e0 impulsions \u00e0 large bande de kilohertz, sans aliasing ni sous-\u00e9chantillonnage. Nous d\u00e9montrons comme exemples de notre m\u00e9thode la r\u00e9cup\u00e9ration de signaux synth\u00e9tiques reproduisant des impulsions num\u00e9riques dans des circuits int\u00e9gr\u00e9s et des signaux qui seraient observ\u00e9s dans un r\u00e9seau neuronal biologique dans le cerveau.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/journals.aps.org\/prapplied\/pdf\/10.1103\/PhysRevApplied.17.064051\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a>   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/journals.aps.org\/prapplied\/supplemental\/10.1103\/PhysRevApplied.17.064051\/paper5SIv15accepted.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">mat\u00e9riel suppl\u00e9mentaire<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19830\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"30\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19830\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Bonati, Chiara, et al. \"Imagerie de contraste de phase diff\u00e9rentiel incoh\u00e9rent Lock-in.\" PHOTONICS Research 10.1 (2022)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19830\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"30\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19830\"><p>Nous introduisons une m\u00e9thode de d\u00e9tection synchrone pour augmenter le contraste de phase dans le contraste de phase diff\u00e9rentiel (DPC) incoh\u00e9rent<br \/>imagerie. Cette m\u00e9thode am\u00e9liore la sensibilit\u00e9 de phase par la suppression analogique du fond. L&rsquo;utilisation d&rsquo;un<br \/>d\u00e9tecteur de pixels intelligents avec d\u00e9modulation du signal dans le pixel, associ\u00e9 \u00e0 un \u00e9clairage de commutation synchronis\u00e9, fournit<br \/>la base d&rsquo;une approche efficace en bits pour \u00e9muler un DPC \u00e0 d\u00e9tection synchrone. Les exp\u00e9riences montrent une sensibilit\u00e9 accrue d&rsquo;un<br \/>facteur allant jusqu&rsquo;\u00e0&nbsp;8, comme pr\u00e9vu par la th\u00e9orie, et une r\u00e9duction des donn\u00e9es collect\u00e9es d&rsquo;un facteur&nbsp;70, pour des mesures DPC standard \u00e9quivalentes<br \/>; une sensibilit\u00e9 en un seul clich\u00e9 de 0,7&nbsp;mrad \u00e0 une fr\u00e9quence d&rsquo;images de 1&nbsp;400&nbsp;images par seconde est d\u00e9montr\u00e9e.<br \/>Cette nouvelle approche pourrait ouvrir la voie \u00e0 l&rsquo;utilisation de la microscopie de phase incoh\u00e9rente dans les applications biologiques o\u00f9<br \/>une sensibilit\u00e9 de phase extr\u00eame et un temps de r\u00e9ponse de la milliseconde sont requis.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1364\/PRJ.445896\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19831\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"31\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19831\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cao, Jing, et al. \"Enhance the delivery of light energy ultra-deep into turbid medium by controlling multiple scattering photons to travel in open channels.\" Light: Science &amp; Applications 11.1 (2022): 108. <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19831\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"31\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19831\"><p>La diffusion multiple de la lumi\u00e8re est consid\u00e9r\u00e9e comme la principale limitation de l&rsquo;imagerie profonde et de la focalisation dans les milieux turbides. Dans cet article, nous pr\u00e9sentons une m\u00e9thode innovante pour surmonter cette limitation et am\u00e9liorer la transmission de l&rsquo;\u00e9nergie lumineuse ultra-profond\u00e9ment dans les milieux turbides, avec une am\u00e9lioration significative de la focalisation. Notre m\u00e9thode est bas\u00e9e sur une tomographie par coh\u00e9rence optique \u00e0 matrice de r\u00e9flexion en champ large (RM-OCT). La d\u00e9composition par inversion temporelle de la RM est calibr\u00e9e avec le param\u00e8tre de r\u00e9gularisation de Tikhonov afin d&rsquo;obtenir des r\u00e9sultats d&rsquo;inversion plus pr\u00e9cis au plus profond de l&rsquo;\u00e9chantillon diffusant. Nous proposons un concept appel\u00e9 matrice d&rsquo;\u00e9nergie du mod\u00e8le, qui fournit une cartographie directe de la distribution de l&rsquo;\u00e9nergie lumineuse \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur de l&rsquo;\u00e9chantillon diffusant. \u00c0 notre connaissance, c&rsquo;est la premi\u00e8re fois qu&rsquo;une m\u00e9thode de mesure et de quantification de la distribution de l&rsquo;intensit\u00e9 du faisceau \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur d&rsquo;un \u00e9chantillon diffusant est d\u00e9montr\u00e9e. En utilisant l&rsquo;inversion de la RM pour trouver le front d&rsquo;onde correspondant et en le fa\u00e7onnant avec un modulateur spatial de lumi\u00e8re \u00e0 phase uniquement, nous avons r\u00e9ussi \u00e0 la fois \u00e0 focaliser un faisceau profond\u00e9ment (~9,6 fois le libre parcours moyen de diffusion, SMFP) \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur de l&rsquo;\u00e9chantillon et \u00e0 augmenter la transmission de l&rsquo;\u00e9nergie lumineuse d&rsquo;un ordre de grandeur \u00e0 une position ultra-profonde (~14,4 SMFP). Cette technique fournit un outil puissant pour comprendre la propagation des photons dans un milieu diffusant et ouvre une nouvelle voie pour focaliser la lumi\u00e8re \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur des tissus biologiques.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41377-022-00795-8\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">www.nature.com\/articles\/s41377-022-00795-8<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19832\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"32\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19832\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Willomitzer, Florian, et al. \u00ab&nbsp;Fast non-line-of-sight imaging with high-resolution and wide field of view using synthetic wavelength holography.&nbsp;\u00bb Nature communications 12.1 (2021): 1-11  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19832\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"32\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19832\"><p>Les capteurs 3D \u00e0 temps de vol (ToF) de pointe souffrent d&rsquo;une mauvaise r\u00e9solution lat\u00e9rale et de profondeur. Dans ce travail, nous pr\u00e9sentons un nouveau concept de capteur qui fournit des mesures 3D bas\u00e9es sur le ToF d&rsquo;objets du monde r\u00e9el avec des pr\u00e9cisions de profondeur allant jusqu&rsquo;\u00e0 35 \u00b5m et des densit\u00e9s de nuages de points<br \/>aux r\u00e9solutions natives des capteurs des cam\u00e9ras CMOS\/CCD de pointe (jusqu&rsquo;\u00e0 plusieurs m\u00e9gapixels). Contrairement \u00e0 d&rsquo;autres principes ToF \u00e0 modulation d&rsquo;amplitude \u00e0 ondes continues, notre approche exploite<br \/>la diversit\u00e9 de longueur d&rsquo;onde pour une mesure de surface interf\u00e9rom\u00e9trique d&rsquo;objets macroscopiques avec<br \/>des surfaces rugueuses ou sp\u00e9culaires. Sur la base de ce principe, nous pr\u00e9sentons trois r\u00e9alisations diff\u00e9rentes<br \/>de capteurs prototypes, exploitant trois architectures de capteurs diff\u00e9rentes.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/pdf\/2010.06799.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19833\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"33\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19833\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cao, Jing, et al. \u00ab&nbsp;High-speed wavefront determination method based on single in-and-out electric field analysis to focus light through highly scattering medium.&nbsp;\u00bb APL Photonics 6.3 (2021): 036107.<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19833\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"33\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19833\"><p>Nous d\u00e9veloppons un nouveau type de m\u00e9thode de d\u00e9termination du front d&rsquo;onde \u00e0 haute vitesse avec une seule mesure de r\u00e9troaction pour focaliser la lumi\u00e8re \u00e0 travers un libre parcours moyen de diffusion de 15,2 en \u223c113 ms. Notre m\u00e9thode est bas\u00e9e sur un interf\u00e9rom\u00e8tre de sensibilit\u00e9 de phase \u00e0 d\u00e9tection h\u00e9t\u00e9rodyne. Tout d&rsquo;abord, la matrice qui d\u00e9crit le processus de propagation de la lumi\u00e8re dans l&rsquo;\u00e9chantillon est mesur\u00e9e par l&rsquo;analyse des champs optiques d&rsquo;entr\u00e9e et de sortie uniques. Ensuite, en utilisant un modulateur spatial de lumi\u00e8re pour remodeler la lumi\u00e8re incidente avec un front d&rsquo;onde correspondant, un faisceau focalis\u00e9 est observ\u00e9 derri\u00e8re l&rsquo;\u00e9chantillon. La m\u00e9thode de focalisation de la lumi\u00e8re \u00e0 haute vitesse propos\u00e9e ouvrira un nouveau mode de balayage ponctuel vers une imagerie plus profonde \u00e0 travers des tissus biologiques hautement diffusants.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.nature.com\/articles\/s41467-021-26776-w\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19834\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"34\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19834\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Li, Fengqiang, et al. \u00ab&nbsp;Exploiting wavelength diversity for high resolution time-of-flight 3D imaging.&nbsp;\u00bb IEEE Transactions on Pattern Analysis and Machine Intelligence 43.7 (2021): 2193-220  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19834\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"34\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19834\"><p>Les capteurs 3D \u00e0 temps de vol (ToF) de pointe souffrent d&rsquo;une mauvaise r\u00e9solution lat\u00e9rale et de profondeur. Dans ce travail, nous pr\u00e9sentons un nouveau concept de capteur qui fournit des mesures 3D bas\u00e9es sur le ToF d&rsquo;objets du monde r\u00e9el avec des pr\u00e9cisions de profondeur allant jusqu&rsquo;\u00e0 35 \u00b5m et des densit\u00e9s de nuages de points aux r\u00e9solutions natives des capteurs des cam\u00e9ras CMOS\/CCD de pointe (jusqu&rsquo;\u00e0 plusieurs m\u00e9gapixels). Contrairement \u00e0 d&rsquo;autres principes ToF \u00e0 modulation d&rsquo;amplitude \u00e0 ondes continues, notre approche exploite la diversit\u00e9 de longueur d&rsquo;onde pour une mesure de surface interf\u00e9rom\u00e9trique d&rsquo;objets macroscopiques avec des surfaces rugueuses ou sp\u00e9culaires. Sur la base de ce principe, nous pr\u00e9sentons trois r\u00e9alisations diff\u00e9rentes de capteurs prototypes, exploitant trois architectures de capteurs diff\u00e9rentes.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/pdf\/2010.06799.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19835\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"35\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19835\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Hart, Connor A., et al. \u00ab&nbsp;N-V\u2013Diamond Magnetic Microscopy Using a Double Quantum 4-Ramsey Protocol.&nbsp;\u00bb Physical Review Applied 15.4 (2021): 044020  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19835\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"35\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19835\"><p>Nous pr\u00e9sentons un protocole de mesure double quantum (DQ) 4-Ramsey qui permet l&rsquo;imagerie magn\u00e9tique \u00e0 champ large en utilisant des centres azote-lacune (N-V) dans le diamant, avec une homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 am\u00e9lior\u00e9e de la sensibilit\u00e9 magn\u00e9tique par rapport aux techniques conventionnelles \u00e0 quantum unique (SQ). Le protocole DQ 4-Ramsey utilise l&rsquo;alternance de phase micro-onde \u00e0 travers quatre mesures Ramsey cons\u00e9cutives (4-Ramsey) pour isoler le signal magn\u00e9tique DQ souhait\u00e9 de tout signal SQ r\u00e9siduel induit par des erreurs d&rsquo;impulsion micro-onde. Dans une exp\u00e9rience de d\u00e9monstration utilisant une couche N-V de 1 \u03bcm d&rsquo;\u00e9paisseur dans une puce de diamant macroscopique, le protocole DQ 4-Ramsey fournit une sensibilit\u00e9 magn\u00e9tique dc normalis\u00e9e en volume de \u03b7<sup>V<\/sup> = 34 nT Hz <sup>\u22121\/2 <\/sup> \u03bcm <sup>3\/2<\/sup> sur un champ de vision de 125 \u03bcm \u00d7 125 \u03bcm,<br \/>avec environ 5 \u00d7 moins de variation spatiale de la sensibilit\u00e9 sur le champ de vision par rapport \u00e0 une mesure SQ. L&rsquo;am\u00e9lioration de la robustesse et de l&rsquo;homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 de la sensibilit\u00e9 magn\u00e9tique du protocole DQ 4-Ramsey permet l&rsquo;imagerie de sources magn\u00e9tiques \u00e0 large bande dynamiques telles que les circuits int\u00e9gr\u00e9s et les cellules \u00e9lectriquement actives.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/journals.aps.org\/prapplied\/abstract\/10.1103\/PhysRevApplied.15.044020\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">aps.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19836\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"36\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19836\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cao, Jing, et al. \u00ab M\u00e9thode de d\u00e9termination du front d'onde \u00e0 haute vitesse bas\u00e9e sur une analyse de champ \u00e9lectrique unique en entr\u00e9e et en sortie pour focaliser la lumi\u00e8re \u00e0 travers un milieu hautement diffusant. \u00bb APL Photonics 6.3 (2021): 036107<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19836\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"36\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19836\"><p>Nous d\u00e9veloppons un nouveau type de m\u00e9thode de d\u00e9termination du front d&rsquo;onde \u00e0 haute vitesse avec une seule mesure de r\u00e9troaction pour focaliser la lumi\u00e8re \u00e0 travers un libre parcours moyen de diffusion de 15,2 en \u223c113 ms. Notre m\u00e9thode est bas\u00e9e sur un interf\u00e9rom\u00e8tre de sensibilit\u00e9 de phase \u00e0 d\u00e9tection h\u00e9t\u00e9rodyne. Tout d&rsquo;abord, la matrice qui d\u00e9crit le processus de propagation de la lumi\u00e8re dans l&rsquo;\u00e9chantillon est mesur\u00e9e par l&rsquo;analyse des champs optiques d&rsquo;entr\u00e9e et de sortie uniques. Ensuite, en utilisant un modulateur spatial de lumi\u00e8re pour remodeler la lumi\u00e8re incidente avec un front d&rsquo;onde correspondant, un faisceau focalis\u00e9 est observ\u00e9 derri\u00e8re l&rsquo;\u00e9chantillon. La m\u00e9thode de focalisation de la lumi\u00e8re \u00e0 haute vitesse propos\u00e9e ouvrira un nouveau mode de balayage ponctuel vers une imagerie plus profonde \u00e0 travers des tissus biologiques hautement diffusants.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/aip.scitation.org\/doi\/full\/10.1063\/5.0043889\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">APL Photonics&nbsp;: Vol&nbsp;6, No&nbsp;3 (scitation.org)<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19837\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"37\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19837\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Webb, James L., et al. \u00ab&nbsp;High speed microcircuit and synthetic biosignal widefield imaging using nitrogen vacancies in diamond.&nbsp;\u00bb arXiv preprint arXiv:2107.14156 (2021)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19837\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"37\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19837\"><p>La capacit\u00e9 de mesurer le passage du courant \u00e9lectrique avec une r\u00e9solution spatiale et temporelle \u00e9lev\u00e9e est essentielle pour des applications allant de l&rsquo;inspection de circuits \u00e9lectroniques microscopiques \u00e0 la biod\u00e9tection. \u00catre capable d&rsquo;imager ces signaux passivement et \u00e0 distance en m\u00eame temps est d&rsquo;une grande importance, pour mesurer sans perturbation invasive du syst\u00e8me \u00e9tudi\u00e9 ou du signal lui-m\u00eame. Une nouvelle approche pour y parvenir utilise des d\u00e9fauts ponctuels dans les mat\u00e9riaux solides, en particulier les centres azote-lacune (NV) dans le diamant. Agissant comme un r\u00e9seau \u00e0 haute densit\u00e9 de capteurs ind\u00e9pendants, adressables opto-\u00e9lectroniquement et tr\u00e8s sensibles \u00e0 des facteurs tels que la temp\u00e9rature et le champ magn\u00e9tique, ils sont id\u00e9alement adapt\u00e9s \u00e0 l&rsquo;imagerie microscopique \u00e0 champ large. Dans ce travail, nous d\u00e9montrons une telle imagerie de signaux provenant d&rsquo;un circuit microscopique \u00e0 motifs lithographiques \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle du microm\u00e8tre. En utilisant un nouveau type de cam\u00e9ra \u00e0 amplificateur de verrouillage, nous d\u00e9montrons la r\u00e9cup\u00e9ration spatialement r\u00e9solue en sub-millisecondes (jusqu&rsquo;\u00e0 3500 images par seconde) de signaux de courant \u00e9lectrique AC et puls\u00e9s, sans aliasing ni sous-\u00e9chantillonnage. Enfin, nous d\u00e9montrons, \u00e0 titre de preuve de principe, la r\u00e9cup\u00e9ration de signaux synth\u00e9tiques reproduisant la forme exacte des signaux dans un r\u00e9seau neuronal biologique : l&rsquo;hippocampe d&rsquo;une souris.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2107.14156\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19838\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"38\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19838\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Parashar, Madhur, et al. \"Magn\u00e9tom\u00e9trie dynamique \u00e0 large champ bas\u00e9e sur la d\u00e9tection Lock-in utilisant des d\u00e9fauts quantiques dans le diamant.\" arXiv preprint arXiv:2107.12232 (2021)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19838\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"38\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19838\"><p>La microscopie de champ magn\u00e9tique \u00e0 champ de vision large a \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9e en sondant les d\u00e9calages dans le spectre de r\u00e9sonance magn\u00e9tique d\u00e9tect\u00e9e optiquement (ODMR) des centres de d\u00e9fauts azote-lacune (NV) dans le diamant. Cependant, ces magn\u00e9tom\u00e8tres NV de diamant \u00e0 champ large n\u00e9cessitent quelques minutes \u00e0 plusieurs minutes d&rsquo;acquisition pour obtenir une seule image de champ magn\u00e9tique, ce qui rend la technique temporellement statique dans sa forme actuelle. Cette limitation emp\u00eache l&rsquo;application des magn\u00e9tom\u00e8tres NV de diamant \u00e0 l&rsquo;imagerie nouvelle de processus de champ magn\u00e9tique \u00e0 micro-\u00e9chelle variant dynamiquement. Ici, nous montrons que la fr\u00e9quence d&rsquo;images d&rsquo;imagerie de champ magn\u00e9tique peut \u00eatre consid\u00e9rablement am\u00e9lior\u00e9e en effectuant une d\u00e9tection de verrouillage de la photo-luminescence (PL) NV, simultan\u00e9ment sur plusieurs pixels d&rsquo;une cam\u00e9ra de verrouillage. Un protocole d\u00e9taill\u00e9 pour la synchronisation de la PL modul\u00e9e en fr\u00e9quence des centres NV avec la d\u00e9modulation rapide des images de la cam\u00e9ra, \u00e0 quelques fr\u00e9quences de kilohertz, a \u00e9t\u00e9 d\u00e9montr\u00e9 exp\u00e9rimentalement. Cette imagerie NV de diamant modifi\u00e9e permet \u00e0 jusqu&rsquo;\u00e0 dix mille pixels de suivre simultan\u00e9ment une forme d&rsquo;onde de champ magn\u00e9tique appliqu\u00e9e de variation temporelle sub-seconde \u00e0 des fr\u00e9quences d&rsquo;images d&rsquo;imagerie de 50 \u00e0 200 Hz. Notre travail d\u00e9montre que la d\u00e9tection de verrouillage par pixel \u00e0 champ large, en combinaison avec l&rsquo;ODMR NV modul\u00e9 en fr\u00e9quence, permet une microscopie de champ magn\u00e9tique dynamique \u00e0 l&rsquo;\u00e9chelle de la milliseconde.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/2107.12232\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19839\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"39\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19839\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Yang, Qiang, et al. \u00ab&nbsp;Extended imaging depth of en-face optical coherence tomography based on fast measurement of a reflection matrix by wide-field heterodyne detection.&nbsp;\u00bb Optics letters 45.4 (2020): 828-831  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19839\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"39\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19839\"><p>La diffusion multiple de la lumi\u00e8re dans les tissus biom\u00e9dicaux limite la profondeur de p\u00e9n\u00e9tration des syst\u00e8mes d&rsquo;imagerie optique tels que la tomographie par coh\u00e9rence optique. Pour augmenter la profondeur d&rsquo;imagerie dans les milieux diffusants, une m\u00e9thode computationnelle bas\u00e9e sur la mesure de la matrice de r\u00e9flexion coh\u00e9rente a \u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9e en utilisant l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie \u00e0 faible coh\u00e9rence. La matrice de r\u00e9flexion complexe est obtenue par balayage point par point suivi d&rsquo;une m\u00e9thode de d\u00e9phasage ; puis la d\u00e9composition en valeurs singuli\u00e8res est utilis\u00e9e pour r\u00e9cup\u00e9rer la lumi\u00e8re r\u00e9trodiffus\u00e9e individuellement. Cependant, l&rsquo;application in vivo de la m\u00e9thode actuellement rapport\u00e9e est limit\u00e9e en raison de la faible vitesse d&rsquo;acquisition de la matrice. Dans cette lettre, une m\u00e9thode de d\u00e9tection h\u00e9t\u00e9rodyne \u00e0 champ large est adopt\u00e9e pour acc\u00e9l\u00e9rer la mesure de la matrice complexe \u00e0 une couche tissulaire profonde. Compar\u00e9e \u00e0 la m\u00e9thode de d\u00e9phasage, le sch\u00e9ma de d\u00e9tection h\u00e9t\u00e9rodyne r\u00e9cup\u00e8re les amplitudes complexes r\u00e9solues en profondeur plus rapidement et est plus stable sans mouvement m\u00e9canique du miroir de r\u00e9f\u00e9rence. En cons\u00e9quence, la vitesse de mesure de la matrice est augment\u00e9e de plus d&rsquo;un ordre de grandeur.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.osapublishing.org\/ol\/abstract.cfm?uri=ol-45-4-828\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">osapublishing.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19840\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"40\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19840\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Willomitzer, Florian, et al. \u00ab&nbsp;Synthetic Wavelength Holography: Snapshot Non-Line-of-Sight Imaging with High-Resolution and Wide Field of View.&nbsp;\u00bb (2020)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19840\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"40\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19840\"><p>La pr\u00e9sence d&rsquo;un milieu diffusant dans le trajet d&rsquo;imagerie entre un objet et un observateur est connue pour limiter s\u00e9v\u00e8rement l&rsquo;acuit\u00e9 visuelle du syst\u00e8me d&rsquo;imagerie. Nous pr\u00e9sentons une approche pour contourner les effets d\u00e9l\u00e9t\u00e8res de la diffusion, en exploitant les corr\u00e9lations spectrales dans les fronts d&rsquo;onde diffus\u00e9s. Notre m\u00e9thode d&rsquo;holographie \u00e0 longueur d&rsquo;onde synth\u00e9tique (SWH) est capable de r\u00e9cup\u00e9rer une repr\u00e9sentation holographique de cibles cach\u00e9es avec une haute r\u00e9solution sur un large champ de vision. Le champ d&rsquo;objet complet est enregistr\u00e9 de mani\u00e8re instantan\u00e9e, en surveillant le retour de lumi\u00e8re diffus\u00e9e dans une petite zone de sonde. Cette combinaison unique d&rsquo;attributs ouvre une pl\u00e9thore de nouvelles applications d&rsquo;imagerie hors ligne de vis\u00e9e allant de l&rsquo;imagerie m\u00e9dicale et de la criminalistique, \u00e0<br \/>13 syst\u00e8mes de navigation d&rsquo;alerte pr\u00e9coce et de reconnaissance. L&rsquo;adaptation des r\u00e9sultats de ce travail \u00e0 d&rsquo;autres ph\u00e9nom\u00e8nes ondulatoires aidera \u00e0 d\u00e9bloquer une plus large gamme d&rsquo;applications au-del\u00e0 de celles envisag\u00e9es dans cet article.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/assets.researchsquare.com\/files\/rs-84906\/v1_stamped.pdf?c=1607028034\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">researchsquare.com<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19841\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"41\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19841\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Rangarajan, Prasanna, et al. \u00ab&nbsp;Spatially resolved indirect imaging of objects beyond the line of sight.&nbsp;\u00bb Unconventional and Indirect Imaging, Image Reconstruction, and Wavefront Sensing 2019. Vol.    11135. International Society for Optics and Photonics, 2019<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19841\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"41\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19841\"><div id=\"divARTICLECONTENTTop\">\n<div id=\"figure0\" class=\"div0\">\n<div class=\"row ArticleContentRow\">Le domaine naissant de l&rsquo;imagerie indirecte s&rsquo;int\u00e9resse \u00e0 la r\u00e9cup\u00e9ration d&rsquo;informations relatives \u00e0 des objets qui sont hors de la ligne de vis\u00e9e (LoS) et cach\u00e9s de la vue. Les approches actuelles de l&rsquo;imagerie indirecte sont soit limit\u00e9es dans leur capacit\u00e9 \u00e0 r\u00e9cup\u00e9rer des images spatialement r\u00e9solues (r\u00e9solution de quelques centim\u00e8tres \u00e0 une distance de 1 m\u00e8tre), soit imposent de s\u00e9v\u00e8res restrictions sur la g\u00e9om\u00e9trie de l&rsquo;imagerie. Le pr\u00e9sent travail examine deux approches qui r\u00e9cup\u00e8rent les d\u00e9tails spatiaux sur les objets cach\u00e9s en exploitant la corr\u00e9lation spatiale et spectrale dans la lumi\u00e8re diffus\u00e9e par les objets. Des exp\u00e9riences ont d\u00e9montr\u00e9 la capacit\u00e9 de discerner des d\u00e9tails spatiaux sub-millim\u00e9triques, sur des objets de la taille d&rsquo;un centim\u00e8tre positionn\u00e9s \u00e0 1 m\u00e8tre derri\u00e8re un mur.   <\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<div> <\/div>\n<div><a href=\"https:\/\/www.spiedigitallibrary.org\/conference-proceedings-of-spie\/11135\/111350I\/Spatially-resolved-indirect-imaging-of-objects-beyond-the-line-of\/10.1117\/12.2529001.short\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">spiedigitallibrary.org<\/a><\/div>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19842\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"42\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19842\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Willomitzer, Florian, et al. \u00ab&nbsp;High resolution non-line-of-sight imaging with superheterodyne remote digital holography.&nbsp;\u00bb Computational Optical Sensing and Imaging. Optical Society of America, 2019   <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19842\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"42\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19842\"><p>Nous pr\u00e9sentons une nouvelle technique d&rsquo;imagerie hors ligne de vis\u00e9e qui emprunte des id\u00e9es \u00e0 l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie multi-longueur d&rsquo;onde et \u00e0 l&rsquo;holographie num\u00e9rique \u00e0 distance. Notre m\u00e9thode atteint une r\u00e9solution de quelques mm, ce qui d\u00e9passe de loin la r\u00e9solution des m\u00e9thodes conventionnelles. <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.osapublishing.org\/abstract.cfm?uri=COSI-2019-CM2A.2\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">osapublishing.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19843\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"43\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19843\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Madabhushi Balaji, Muralidhar. \u00ab&nbsp;Indirect Imaging using Heterodyne Remote Digital Holography.&nbsp;\u00bb (2018)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19843\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"43\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19843\"><p>Les techniques d&rsquo;imagerie conventionnelles en ligne de vis\u00e9e reposent sur la d\u00e9tection des trajets de lumi\u00e8re rebondissant sur l&rsquo;objet et atteignant directement le d\u00e9tecteur. L&rsquo;absence de tels trajets de lumi\u00e8re directs de l&rsquo;objet au d\u00e9tecteur entra\u00eene l&rsquo;\u00e9chec de la r\u00e9cup\u00e9ration de toute information utile en utilisant les techniques conventionnelles. L&rsquo;absence de trajets de lumi\u00e8re directs de l&rsquo;objet au d\u00e9tecteur peut \u00eatre observ\u00e9e dans plusieurs sc\u00e9narios du monde r\u00e9el tels que regarder autour d&rsquo;un coin, imager \u00e0 travers des milieux turbides, imager \u00e0 travers des tissus, etc.  <\/p>\n<p>L&rsquo;objectif de cette th\u00e8se est li\u00e9 au probl\u00e8me de regarder autour des coins (ou) d&rsquo;imager des objets cach\u00e9s de la ligne de vis\u00e9e \u00e0 des \u00e9chelles macroscopiques. Cette th\u00e8se se concentre sur l&rsquo;adaptation de l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie h\u00e9t\u00e9rodyne pour contourner les pertes de radiom\u00e9trie dues \u00e0 la diffusion et ainsi permettre son utilisation dans des sc\u00e9narios pratiques plus difficiles. Les objets cach\u00e9s autour d&rsquo;un coin ont \u00e9t\u00e9 reconstruits avec une r\u00e9solution de 500 \u00b5m \u00e0 une distance de 0,8 m\u00e8tre. En utilisant l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie h\u00e9t\u00e9rodyne et les techniques de d\u00e9tection de verrouillage, l&rsquo;hologramme de l&rsquo;objet cach\u00e9 pourrait \u00eatre obtenu m\u00eame en cas de pertes de radiom\u00e9trie importantes sans aucune adaptation de puissance. Est \u00e9galement discut\u00e9e l&rsquo;estimation du mouvement rapidement variable et lentement variable des objets autour d&rsquo;un coin en utilisant respectivement les d\u00e9calages Doppler et les corr\u00e9lations de speckle.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/scholar.smu.edu\/engineering_electrical_etds\/22\/\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">smu.edu<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19844\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"44\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19844\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Maeda, Tomohiro, et al. \u00ab&nbsp;Dynamic heterodyne interferometry.&nbsp;\u00bb 2018 IEEE International Conference on Computational Photography (ICCP). IEEE, 2018<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19844\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"44\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19844\"><p>L&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie dynamique permet la r\u00e9cup\u00e9ration instantan\u00e9e d&rsquo;images de phase en utilisant le d\u00e9phasage de polarisation. Cependant, l&rsquo;estimation de phase est susceptible d&rsquo;\u00eatre influenc\u00e9e par des sources de lumi\u00e8re ambiante ayant une polarisation incontr\u00f4l\u00e9e. Nous pr\u00e9sentons une nouvelle m\u00e9thode, l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie h\u00e9t\u00e9rodyne dynamique (DHI), comme un moyen d&rsquo;att\u00e9nuer le biais de phase des sources de lumi\u00e8re ambiante, tout en conservant le potentiel dynamique.  <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/ieeexplore.ieee.org\/abstract\/document\/8368471\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">  IEEE Conference Publication | IEEE Xplore<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19845\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"45\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19845\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Christensen, Marc P., et Prasanna Rangarajan. \u00ab&nbsp;Obtaining Multipath &amp; Non-line-of-sight Information by Sensing Coherence &amp; Intensity with Emerging Novel Techniques.&nbsp;\u00bb (2018)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19845\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"45\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19845\"><p>L&rsquo;effort de recherche OMNISCIENT cherche \u00e0 relever le d\u00e9fi de l&rsquo;imagerie indirecte gr\u00e2ce \u00e0 l&rsquo;utilisation d&rsquo;un \u00e9clairage actif.<br \/>Le cadre de base exploite le concept de sources virtuelles d&rsquo;\u00e9clairage et de d\u00e9tecteurs virtuels,<br \/>qui repr\u00e9sentent des surfaces de diffusion qui sont en vue directe \u00e0 la fois de l&rsquo;objet cach\u00e9 et du syst\u00e8me d&rsquo;imagerie indirecte.<br \/>L&rsquo;approche exploite la rugosit\u00e9 intrins\u00e8que des surfaces de diffusion pour faciliter l&rsquo;\u00e9clairage indirect<br \/>d&rsquo;objets cach\u00e9s de la vue et intercepter la lumi\u00e8re r\u00e9fl\u00e9chie par les objets cach\u00e9s. L&rsquo;effort est<br \/>ax\u00e9 sur la conception, le d\u00e9veloppement et l&rsquo;int\u00e9gration de deux voies distinctes pour r\u00e9cup\u00e9rer les informations de sc\u00e8ne latentes.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.researchgate.net\/profile\/Prasanna-Rangarajan\/publication\/342666999_Obtaining_Multipath_Non-line-of-sight_Information_by_Sensing_Coherence_Intensity_with_Emerging_Novel_Techniques\/links\/5effb55d299bf18816003ea9\/Obtaining-Multipath-Non-line-of-sight-Information-by-Sensing-Coherence-Intensity-with-Emerging-Novel-Techniques.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">researchgate.net<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19846\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"46\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19846\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Wojciechowski, Adam M., et al. \"Precision temperature sensing in the presence of magnetic field noise and vice-versa using nitrogen-vacancy centers in diamond.\" Applied Physics Letters 113.1 (2018)  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19846\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"46\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19846\"><p>We demonstrate a technique for precision sensing of the temperature or the magnetic field by simultaneously driving two hyperfine transitions involving distinct electronic states of the nitrogen-vacancy center in diamond. Frequency modulation of both driving fields is used with either the same or opposite phase, resulting in the immunity to fluctuations in either the magnetic field or the temperature, respectively. In this way, a sensitivity of 1.4 nT Hz<sup>\u22121\u22152<\/sup> or 430 \u03bcK Hz<sup>\u22121\u22152<\/sup> is demonstrated. The presented technique only requires a single frequency demodulator and enables the use of phase-sensitive camera imaging sensors. A simple extension of the method utilizing two demodulators allows for simultaneous, independent, and high-bandwidth monitoring of both the magnetic field and the temperature.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/pubs.aip.org\/aip\/apl\/article-abstract\/113\/1\/013502\/36177\/Precision-temperature-sensing-in-the-presence-of?redirectedFrom=fulltext\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">pubs.aip.org\/aip\/apl\/article-abstract\/113\/1\/013502\/36177<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19847\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"47\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19847\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Christensen, Marc P., et Prasanna Rangarajan. \u00ab Active illumination computational imaging for optical super resolution, 3D topography, and indirect imaging. \u00bb Computational Imaging II. Vol.   10222. International Society for Optics and Photonics, 2017<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19847\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"47\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19847\"><p>L&rsquo;\u00e9clairage structur\u00e9 a \u00e9t\u00e9 utilis\u00e9 pour super-r\u00e9soudre des objets microscopiques et fournir des informations topographiques dans les applications de vision par ordinateur. Motiv\u00e9e par les r\u00e9alisations dans ces domaines et tirant parti des techniques utilis\u00e9es dans les syst\u00e8mes astronomiques \u00e0 ouverture clairsem\u00e9e, une approche est d\u00e9velopp\u00e9e pour super-r\u00e9soudre des objets macroscopiques dans des sc\u00e9narios typiques du monde r\u00e9el. Les d\u00e9fis de la super-r\u00e9solution des environnements 3D non contr\u00f4l\u00e9s sont abord\u00e9s. Une approche est pr\u00e9sent\u00e9e qui permet la collecte d&rsquo;informations topographiques 3D tout en super-r\u00e9solvant. Ces techniques utilisent un \u00e9clairage incoh\u00e9rent pour r\u00e9soudre les d\u00e9tails spatiaux dans une image d&rsquo;intensit\u00e9. Pour les sc\u00e9narios d&rsquo;imagerie indirecte, cette approche est adapt\u00e9e avec un \u00e9clairage coh\u00e9rent structur\u00e9 pour super-r\u00e9soudre la phase \u00e0 distance.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.spiedigitallibrary.org\/conference-proceedings-of-spie\/10222\/1022202\/Active-illumination-computational-imaging-for-optical-super-resolution-3D-topography\/10.1117\/12.2266478.short\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">spiedigitallibrary.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19848\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"48\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19848\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Wojciechowski, Adam M., et al. \"Limites de la cam\u00e9ra pour l'imagerie par r\u00e9sonance magn\u00e9tique \u00e0 large champ d'un capteur de spin azote-lacune.\" arXiv preprint arXiv:1708.06317 (2017)<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19848\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"48\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19848\"><p>La magn\u00e9tom\u00e9trie optique sensible en temps r\u00e9el avec des centres azote-lacune dans le diamant repose sur une imagerie pr\u00e9cise de petits changements fractionnaires de fluorescence (\u226a10\u22122) \u00e0 travers l&rsquo;\u00e9chantillon de diamant. Nous discutons des limitations de la sensibilit\u00e9 au champ magn\u00e9tique r\u00e9sultant du nombre limit\u00e9 de photo\u00e9lectrons qu&rsquo;une cam\u00e9ra peut enregistrer dans un temps donn\u00e9. Plusieurs types de capteurs de cam\u00e9ra sont analys\u00e9s et le plus petit changement de champ magn\u00e9tique mesurable est estim\u00e9 pour chaque type. Nous montrons que la plupart des capteurs courants sont d&rsquo;une utilit\u00e9 limit\u00e9e dans de telles applications, tandis que certaines cam\u00e9ras tr\u00e8s sp\u00e9cifiques permettent d&rsquo;atteindre une sensibilit\u00e9 de niveau nanotesla en 1 s d&rsquo;une exposition combin\u00e9e. Enfin, nous d\u00e9montrons les r\u00e9sultats obtenus avec une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase qui ouvre la voie \u00e0 une magn\u00e9tom\u00e9trie \u00e0 large champ en temps r\u00e9el au niveau nanotesla et avec une r\u00e9solution microm\u00e9trique.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/arxiv.org\/abs\/1708.06317\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">arxiv.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19849\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"49\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19849\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Balaji, Muralidhar Madabhushi, et al. \"Holographie \u00e0 prise unique utilisant des surfaces de diffusion.\" Computational Optical Sensing and Imaging. Optical Society of America, 2017 <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19849\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"49\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19849\"><p>L&rsquo;article d\u00e9crit une adaptation de l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie h\u00e9t\u00e9rodyne pour r\u00e9cup\u00e9rer des hologrammes d&rsquo;objets cach\u00e9s derri\u00e8re des surfaces de diffusion, en une seule prise. Une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase dot\u00e9e d&rsquo;une d\u00e9modulation synchrone au niveau des pixels facilite le processus. <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.osapublishing.org\/abstract.cfm?uri=COSI-2017-CTu2B.1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">osapublishing.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19850\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"50\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19850\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Gresh, Daniel N., et al. \"Spectroscopie de modulation de vitesse \u00e0 large bande de ThF+ pour une utilisation dans une mesure du moment dipolaire \u00e9lectrique de l'\u00e9lectron.\" Journal of Molecular Spectroscopy 319 (2016): 1-9.  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19850\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"50\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19850\"><p>Un certain nombre d&rsquo;extensions au mod\u00e8le standard de la physique des particules pr\u00e9disent un moment dipolaire \u00e9lectrique permanent de l&rsquo;\u00e9lectron (eEDM) dans la plage des limites exp\u00e9rimentales actuelles. Le ThF<sup>+<\/sup> pi\u00e9g\u00e9 sera utilis\u00e9 dans une prochaine g\u00e9n\u00e9ration de l&rsquo;exp\u00e9rience JILA eEDM. Ici, nous pr\u00e9sentons une spectroscopie d&rsquo;\u00e9tude extensive de ThF<sup>+<\/sup> dans la r\u00e9gion spectrale 700\u20131000 nm, avec la plage 700\u2013900 nm enti\u00e8rement couverte en utilisant la spectroscopie de modulation de vitesse \u00e0 peigne de fr\u00e9quences. Nous avons d\u00e9termin\u00e9 que l&rsquo;\u00e9tat fondamental \u00e9lectronique de ThF<sup>+<\/sup> est <em>X<\/em> <span class=\"math\"><span id=\"MathJax-Element-1-Frame\" class=\"MathJax_SVG\" style=\"box-sizing: border-box; margin: 0px; padding: 0px; display: inline-block; font-style: normal; font-weight: normal; line-height: normal; font-size: 14.4px; text-indent: 0px; text-align: left; text-transform: none; letter-spacing: normal; word-spacing: normal; overflow-wrap: normal; white-space: nowrap; float: none; direction: ltr; max-width: none; max-height: none; min-width: 0px; min-height: 0px; border: 0px; position: relative;\" tabindex=\"0\" role=\"presentation\" data-mathml=\"&lt;math xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/1998\/Math\/MathML\"&gt;&lt;mrow is=\"true\"&gt;&lt;msup is=\"true\"&gt;&lt;mrow is=\"true\" \/&gt;&lt;mrow is=\"true\"&gt;&lt;mn is=\"true\"&gt;3&lt;\/mn&gt;&lt;\/mrow&gt;&lt;\/msup&gt;&lt;msub is=\"true\"&gt;&lt;mrow is=\"true\"&gt;&lt;mi mathvariant=\"normal\" is=\"true\"&gt;\u0394&lt;\/mi&gt;&lt;\/mrow&gt;&lt;mrow is=\"true\"&gt;&lt;mn is=\"true\"&gt;1&lt;\/mn&gt;&lt;\/mrow&gt;&lt;\/msub&gt;&lt;\/mrow&gt;&lt;\/math&gt;\"><span class=\"MJX_Assistive_MathML\" role=\"presentation\">3\u03941<\/span><\/span><\/span>, qui est l&rsquo;\u00e9tat sensible \u00e0 l&rsquo;eEDM. De plus, nous rapportons des constantes rotationnelles et vibrationnelles de haute pr\u00e9cision pour 14 \u00e9tats \u00e9lectroniques de ThF<sup>+<\/sup>, y compris les \u00e9tats excit\u00e9s qui peuvent \u00eatre utilis\u00e9s pour transf\u00e9rer et lire la population dans l&rsquo;exp\u00e9rience eEDM.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1016\/j.jms.2015.11.001\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1016\/j.jms.2015.11.001<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19851\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"51\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19851\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Liu, Yan, et al. \"Mesure du front d'onde sous-milliseconde et efficace en bits \u00e0 l'aide d'une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase pour la focalisation optique bas\u00e9e sur l'inversion temporelle \u00e0 l'int\u00e9rieur des milieux de diffusion.\" Optics letters 41.7 (2016): 1321-1324  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19851\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"51\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19851\"><p>La focalisation optique \u00e0 codage ultrasonore invers\u00e9e dans le temps mesure le front d&rsquo;onde de la lumi\u00e8re marqu\u00e9e ultrasoniquement, puis conjugue en phase la lumi\u00e8re marqu\u00e9e vers le foyer ultrasonore, focalisant ainsi la lumi\u00e8re profond\u00e9ment \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur des milieux de diffusion. Dans les travaux pr\u00e9c\u00e9dents, la vitesse de mesure du front d&rsquo;onde \u00e9tait limit\u00e9e par les faibles fr\u00e9quences d&rsquo;images des cam\u00e9ras conventionnelles. De plus, ces cam\u00e9ras utilisaient la plupart de leurs bits pour repr\u00e9senter un arri\u00e8re-plan sans information lorsque le rapport signal sur bruit \u00e9tait faible, ce qui entra\u00eenait une efficacit\u00e9 extr\u00eamement faible dans l&rsquo;utilisation des bits. Ici, en utilisant une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase, nous augmentons l&rsquo;efficacit\u00e9 des bits et r\u00e9duisons la charge de transfert de donn\u00e9es en num\u00e9risant uniquement le signal apr\u00e8s avoir rejet\u00e9 l&rsquo;arri\u00e8re-plan. Avec cette cam\u00e9ra, nous avons obtenu le front d&rsquo;onde de la lumi\u00e8re marqu\u00e9e ultrasoniquement apr\u00e8s une seule image de mesure prise en 0,3 ms, et focalis\u00e9 la lumi\u00e8re entre deux diffuseurs. La sensibilit\u00e9 de phase a atteint 0,51 rad m\u00eame lorsque le SBR est de 6\u00d710<sup>\u22124<\/sup>.     <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.osapublishing.org\/ol\/abstract.cfm?uri=ol-41-7-1321\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">osapublishing.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19852\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"52\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19852\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Liu, Yan, et al. \"Holographie h\u00e9t\u00e9rodyne bas\u00e9e sur une cam\u00e9ra Lock-in pour la tomographie optique modul\u00e9e par ultrasons \u00e0 l'int\u00e9rieur de milieux de diffusion dynamiques.\" Applied physics letters 108.23 (2016): 231106<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19852\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"52\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19852\"><p>La tomographie optique modul\u00e9e par ultrasons (UOT) image le contraste optique profond\u00e9ment \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur des milieux de diffusion. L&rsquo;UOT bas\u00e9e sur l&rsquo;holographie h\u00e9t\u00e9rodyne est une technique prometteuse qui utilise une cam\u00e9ra pour la d\u00e9tection parall\u00e8le des tavelures. Dans les travaux pr\u00e9c\u00e9dents, la vitesse d&rsquo;acquisition de donn\u00e9es \u00e9tait limit\u00e9e par les faibles fr\u00e9quences d&rsquo;images des cam\u00e9ras conventionnelles. De plus, lorsque le rapport signal sur bruit \u00e9tait faible, ces cam\u00e9ras gaspillaient la plupart de leurs bits \u00e0 repr\u00e9senter un arri\u00e8re-plan sans information, ce qui entra\u00eenait une efficacit\u00e9 extr\u00eamement faible dans l&rsquo;utilisation des bits. Ici, en utilisant une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase, nous augmentons l&rsquo;efficacit\u00e9 des bits et r\u00e9duisons la charge de transfert de donn\u00e9es en num\u00e9risant uniquement le signal apr\u00e8s avoir rejet\u00e9 l&rsquo;arri\u00e8re-plan. De plus, compar\u00e9e \u00e0 la m\u00e9thode conventionnelle de mesure d&rsquo;amplitude bas\u00e9e sur quatre images, notre m\u00e9thode \u00e0 une seule image est plus insensible \u00e0 la d\u00e9corr\u00e9lation des tavelures. En utilisant l&rsquo;UOT bas\u00e9e sur une cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase avec un temps d&rsquo;int\u00e9gration de 286 \u03bcs, nous avons imag\u00e9 un objet absorbant enfoui \u00e0 l&rsquo;int\u00e9rieur d&rsquo;un milieu de diffusion dynamique pr\u00e9sentant un temps de corr\u00e9lation des tavelures (\u03c4c) aussi court que 26 \u03bcs. \u00c9tant donn\u00e9 que notre m\u00e9thode peut tol\u00e9rer une d\u00e9corr\u00e9lation des tavelures plus rapide que celle trouv\u00e9e dans les tissus biologiques vivants (\u03c4c \u223c 100\u20131000 \u03bcs), elle est prometteuse pour l&rsquo;imagerie non invasive des tissus profonds in vivo.<br \/>Ce travail a \u00e9t\u00e9 financ\u00e9 en partie par les subventions des National Institutes of Health Nos. DP1 EB016986 et R01 CA186567.       <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/aip.scitation.org\/doi\/abs\/10.1063\/1.4953630\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">Applied Physics Letters&nbsp;: Vol&nbsp;108, No&nbsp;23 (scitation.org)<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19853\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"53\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19853\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Wang, Xuehua, et al. \"Nanoscopie d'\u00e9mission stimul\u00e9e rapide bas\u00e9e sur la localisation de mol\u00e9cules uniques.\" Applied Optics 54.22 (2015): 6919-6923.  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19853\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"53\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19853\"><p>Pour les m\u00e9thodes de microscopie \u00e0 super-r\u00e9solution bas\u00e9es sur la commutation stochastique et la localisation de mol\u00e9cules uniques, afin d&rsquo;am\u00e9liorer simultan\u00e9ment la r\u00e9solution spatio-temporelle, il est n\u00e9cessaire de maximiser le nombre de photons qui peuvent \u00eatre collect\u00e9s \u00e0 partir de mol\u00e9cules uniques par unit\u00e9 de temps. Ici, nous d\u00e9crivons une nouvelle approche pour am\u00e9liorer l&rsquo;intensit\u00e9 du signal (photons collect\u00e9s par seconde) provenant des sondes de fluorescence en introduisant un processus optique d&rsquo;\u00e9mission stimul\u00e9e (SE). Ce processus est bas\u00e9 sur les deux propri\u00e9t\u00e9s suivantes&nbsp;: premi\u00e8rement, avec des param\u00e8tres raisonnables, le taux d&rsquo;\u00e9mission de photons peut \u00eatre consid\u00e9rablement augment\u00e9 avec la SE&nbsp;; et deuxi\u00e8mement, les photons SE, qui sont spatialement coh\u00e9rents avec le faisceau de stimulation, sont plus favorables \u00e0 la collecte que la fluorescence. Les r\u00e9sultats th\u00e9oriques ont montr\u00e9 que l&rsquo;intensit\u00e9 du signal provenant d&rsquo;une seule mol\u00e9cule fluorescente peut \u00eatre grandement am\u00e9lior\u00e9e avec la SE. Nous avons donc montr\u00e9, en utilisant la SE en combinaison avec la m\u00e9thodologie de localisation de mol\u00e9cules uniques, qu&rsquo;une imagerie rapide \u00e0 un taux de 0,05 s par image reconstruite avec des r\u00e9solutions lat\u00e9rales de <span class=\"inline-formula\"><span id=\"MathJax-Element-1-Frame\" class=\"MathJax\" style=\"box-sizing: border-box; display: inline; font-size: 12.88px; font-style: normal; font-weight: normal; line-height: normal; text-indent: 0px; text-align: left; text-transform: none; letter-spacing: normal; word-spacing: normal; overflow-wrap: normal; white-space: nowrap; float: none; direction: ltr; max-width: none; max-height: none; min-width: 0px; min-height: 0px; border: 0px; padding: 0px; margin: 0px; position: relative;\" tabindex=\"0\" role=\"presentation\" data-mathml=\"&lt;math xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/1998\/Math\/MathML\" display=\"inline\" id=\"m1\"&gt;&lt;mrow&gt;&lt;mo form=\"prefix\" lspace=\"0em\" rspace=\"0em\"&gt;\u223c&lt;\/mo&gt;&lt;mn&gt;30&lt;\/mn&gt;&lt;mtext&gt;\u2009&lt;\/mtext&gt;&lt;mtext&gt;\u2009&lt;\/mtext&gt;&lt;mi&gt;nm&lt;\/mi&gt;&lt;\/mrow&gt;&lt;\/math&gt;\"><span id=\"m1\" class=\"math\"><span id=\"MathJax-Span-2\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-3\" class=\"mrow\"><span id=\"MathJax-Span-4\" class=\"mo\">\u223c<\/span><span id=\"MathJax-Span-5\" class=\"mn\">30<\/span><span id=\"MathJax-Span-6\" class=\"mtext\"> <\/span><span id=\"MathJax-Span-7\" class=\"mtext\"> <\/span><span id=\"MathJax-Span-8\" class=\"mi\">nm<\/span><\/span><\/span><\/span><span class=\"MJX_Assistive_MathML\" role=\"presentation\">\u223c30  nm<\/span><\/span><\/span> peut \u00eatre obtenue.    <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1364\/AO.54.006919\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1364\/AO.54.006919<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19854\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"54\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19854\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Li, Chia-Yeh, et al. \"Imagerie THz \u00e0 large bande dans les milieux gazeux et \u00e0 puits quantiques multiples.\" Ultrafast Phenomena and Nanophotonics XVIII. Vol.   8984. SPIE, 2014.<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19854\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"54\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19854\"><table id=\"UsageTable0\" class=\"row\">\n<thead>\n<tr class=\"ArticleContentRow displayTableRow\">\n<td class=\"citationSection\">\n<div class=\"citationSectionDiv\">Nous discutons de deux sch\u00e9mas d&rsquo;imagerie THz ultrarapide, tous deux constituant une r\u00e9ponse non perturbative des milieux gazeux ou \u00e0 l&rsquo;\u00e9tat solide aux champs de polarisation THz et offrant ainsi une d\u00e9tection tr\u00e8s sensible de ces derniers. Dans la premi\u00e8re approche, nous utilisons le plasma de claquage de l&rsquo;air pour la cartographie espace-temps du champ THz. Dans la deuxi\u00e8me approche, nous induisons par THz une forte r\u00e9ponse d&rsquo;\u00e9lectroabsorption dans l&rsquo;\u00e9chantillon \u00e0 puits quantiques multiples d&rsquo;une \u00e9paisseur bien inf\u00e9rieure \u00e0 la longueur d&rsquo;onde de la polarisation THz. En tant que tel, l&rsquo;imagerie ultralarge bande des impulsions THz quasi monocycle peut \u00eatre possible   <\/div>\n<\/td>\n<\/tr>\n<\/thead>\n<\/table>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1117\/12.2040216\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1117\/12.2040216<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19855\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"55\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19855\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Lambelet, Patrick, et Rudolf Moosburger. \"Scanner de ligne rapide et pr\u00e9cis bas\u00e9 sur l'interf\u00e9rom\u00e9trie en lumi\u00e8re blanche.\" Optical Measurement Systems for Industrial Inspection VIII. Vol.   8788. International Society for Optics and Photonics, 2013<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19855\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"55\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19855\"><p>L&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie en lumi\u00e8re blanche est une technologie tr\u00e8s pr\u00e9cise pour les mesures 3D. Le principe est largement utilis\u00e9 dans les instruments de m\u00e9trologie de surface, mais rarement adopt\u00e9 pour les syst\u00e8mes d&rsquo;inspection en ligne. Les principaux d\u00e9fis pour le d\u00e9ploiement de syst\u00e8mes d&rsquo;inspection bas\u00e9s sur l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie en lumi\u00e8re blanche sur le plancher de production sont sa sensibilit\u00e9 aux vibrations environnementales et ses temps de mesure relativement longs&nbsp;: une grande quantit\u00e9 de donn\u00e9es doit \u00eatre acquise et trait\u00e9e afin d&rsquo;obtenir une seule mesure topographique. Heliotis a d\u00e9velopp\u00e9 une cam\u00e9ra CMOS \u00e0 pixels intelligents (cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase) sp\u00e9cialement con\u00e7ue pour l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie en lumi\u00e8re blanche. La d\u00e9modulation du signal d&rsquo;interf\u00e9rence est trait\u00e9e au niveau du pixel, ce qui r\u00e9duit g\u00e9n\u00e9ralement les donn\u00e9es d&rsquo;acquisition d&rsquo;un ordre de grandeur. Parall\u00e8lement \u00e0 la bande passante \u00e9lev\u00e9e de la cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase d\u00e9di\u00e9e, des vitesses de balayage vertical de plus de 40 mm\/s sont atteignables. La vitesse de balayage \u00e9lev\u00e9e permet la r\u00e9alisation de syst\u00e8mes d&rsquo;inspection robustes contre les vibrations externes pr\u00e9sentes sur le plancher de production. Pour de nombreuses applications industrielles telles que l&rsquo;inspection des bosses de plaquettes, la surface des pi\u00e8ces m\u00e9caniques et les panneaux solaires, de grandes surfaces doivent \u00eatre mesur\u00e9es. Dans ce cas, soit l&rsquo;instrument, soit l&rsquo;\u00e9chantillon sont d\u00e9plac\u00e9s lat\u00e9ralement et plusieurs mesures sont assembl\u00e9es. Le temps de cycle d&rsquo;un tel syst\u00e8me est principalement limit\u00e9 par le temps de pas pour plusieurs d\u00e9placements lat\u00e9raux. Un scanner de ligne bas\u00e9 sur l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie en lumi\u00e8re blanche \u00e9liminerait la plupart du temps de pas tout en maintenant la robustesse et la pr\u00e9cision. A. Olszak a propos\u00e9 une g\u00e9om\u00e9trie simple pour r\u00e9aliser un tel interf\u00e9rom\u00e8tre \u00e0 balayage lat\u00e9ral. Nous d\u00e9montrons que ces interf\u00e9rom\u00e8tres inclin\u00e9s peuvent b\u00e9n\u00e9ficier consid\u00e9rablement des capacit\u00e9s de d\u00e9modulation rapide dans le pixel de la cam\u00e9ra \u00e0 verrouillage de phase. Un inconv\u00e9nient d&rsquo;une perspective d&rsquo;observation inclin\u00e9e est que son application est limit\u00e9e aux objets avec des surfaces de diffusion. Nous proposons donc une g\u00e9om\u00e9trie alternative o\u00f9 la lumi\u00e8re incidente est normale \u00e0 la surface de l&rsquo;objet et o\u00f9 un r\u00e9seau inclin\u00e9 est utilis\u00e9 comme miroir de r\u00e9f\u00e9rence.              <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.spiedigitallibrary.org\/conference-proceedings-of-spie\/8788\/87880Q\/Fast-and-accurate-line-scanner-based-on-white-light-interferometry\/10.1117\/12.2020617.short?SSO=1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">spiedigitallibrary.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19856\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"56\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19856\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Meier, Alexander H., et Thomas Roesgen. \"V\u00e9locim\u00e9trie Doppler laser d'imagerie.\" Experiments in fluids 52 (2012): 1017-1026.  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19856\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"56\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19856\"><p>La v\u00e9locim\u00e9trie Doppler laser d&rsquo;imagerie (ILDV) est une nouvelle technique de mesure d&rsquo;\u00e9coulement, qui permet la mesure de la vitesse dans un plan d&rsquo;imagerie. Il s&rsquo;agit d&rsquo;une \u00e9volution de la v\u00e9locim\u00e9trie Doppler globale h\u00e9t\u00e9rodyne (HDGV) et peut \u00eatre consid\u00e9r\u00e9e comme l&rsquo;extension planaire de la v\u00e9locim\u00e9trie Doppler laser (LDV) \u00e0 double faisceau classique en croisant des nappes de lumi\u00e8re dans l&rsquo;\u00e9coulement au lieu de faisceaux laser focalis\u00e9s. Les particules d&rsquo;ensemencement dans l&rsquo;\u00e9coulement sont \u00e9clair\u00e9es \u00e0 partir de deux directions diff\u00e9rentes, et la lumi\u00e8re diffus\u00e9e par les particules en mouvement pr\u00e9sente un d\u00e9calage de fr\u00e9quence d\u00fb \u00e0 l&rsquo;effet Doppler. Le d\u00e9calage de fr\u00e9quence d\u00e9pend de la direction de l&rsquo;\u00e9clairage et de la vitesse de la particule. La superposition des deux signaux d\u00e9cal\u00e9s en fr\u00e9quence diff\u00e9rents sur le d\u00e9tecteur cr\u00e9e une interf\u00e9rence et conduit \u00e0 un signal modul\u00e9 en amplitude dans lequel la fr\u00e9quence de modulation d\u00e9pend de la vitesse de la particule. Ce signal est d\u00e9tect\u00e9 en utilisant soit une cam\u00e9ra \u00e0 haute vitesse, soit alternativement un r\u00e9seau d&rsquo;imagerie \u00e0 pixels intelligents. Ce r\u00e9seau de d\u00e9tecteurs effectue une d\u00e9tection en quadrature sur chaque pixel avec une fr\u00e9quence de d\u00e9modulation maximale de 250 kHz. Pour d\u00e9montrer la faisabilit\u00e9 de la technique, deux exp\u00e9riences sont pr\u00e9sent\u00e9es&nbsp;: La premi\u00e8re exp\u00e9rience compare la distribution de vitesse mesur\u00e9e d&rsquo;un jet libre en utilisant l&rsquo;ILDV effectu\u00e9e avec le r\u00e9seau de d\u00e9tecteurs \u00e0 pixels intelligents et une cam\u00e9ra \u00e0 haute vitesse avec une mesure de r\u00e9f\u00e9rence utilisant la PIV. La deuxi\u00e8me exp\u00e9rience montre une configuration avanc\u00e9e utilisant deux r\u00e9seaux de d\u00e9tecteurs \u00e0 pixels intelligents pour mesurer la distribution de vitesse sur un disque rotatif, d\u00e9montrant le potentiel de la technique pour les mesures d&rsquo;\u00e9coulement \u00e0 haute vitesse.        <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1007\/s00348-011-1192-1\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1007\/s00348-011-1192-1<\/a>       <\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19857\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"57\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19857\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Styk, Adam, et Tomasz Koz\u0142owski. \"Interf\u00e9rom\u00e9trie h\u00e9t\u00e9rodyne avec d\u00e9tecteur Smart Pixel pour les investigations de vibration.\" AIP Conference Proceedings. Vol.    1600. No.&nbsp;1. American Institute of Physics, 2014<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19857\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"57\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19857\"><p>L&rsquo;article pr\u00e9sente une application de la nouvelle cam\u00e9ra Smart-Pixel au syst\u00e8me d&rsquo;interf\u00e9rom\u00e8tre h\u00e9t\u00e9rodyne. Cette solution fournit une extension importante aux syst\u00e8mes h\u00e9t\u00e9rodynes classiques permettant des mesures en champ complet. La cam\u00e9ra permet la d\u00e9modulation directe des signaux optiques sinuso\u00efdaux d\u00e9pendant du temps en cr\u00e9ant des signaux de sortie I (en phase) et Q (en quadrature de phase), ce qui conduit \u00e0 un calcul suppl\u00e9mentaire de l&rsquo;amplitude et de la phase du signal analys\u00e9. Les exp\u00e9riences pr\u00e9liminaires ont donn\u00e9 la preuve de concept pour le syst\u00e8me et ont en m\u00eame temps fourni des informations sur les limitations des syst\u00e8mes qui sont dues \u00e0 la sp\u00e9cification actuelle de la cam\u00e9ra.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1063\/1.4879583\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1063\/1.4879583<\/a>  <\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19858\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"58\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19858\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Cossel, Kevin C., et al. \"Spectroscopie de modulation de vitesse \u00e0 large bande de HfF+&nbsp;: Vers une mesure du moment dipolaire \u00e9lectrique de l'\u00e9lectron.\" Chemical Physics Letters 546 (2012): 1-11.  <\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19858\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"58\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19858\"><p>La spectroscopie de pr\u00e9cision de HfF<sup>+<\/sup> pi\u00e9g\u00e9 sera utilis\u00e9e pour rechercher le moment dipolaire \u00e9lectrique permanent de l&rsquo;\u00e9lectron (eEDM). Avant cette \u00e9tude, les informations spectroscopiques n\u00e9cessaires \u00e0 la pr\u00e9paration de l&rsquo;\u00e9tat, \u00e0 la lecture et \u00e0 l&rsquo;analyse des erreurs syst\u00e9matiques n&rsquo;\u00e9taient pas disponibles. Nous avons d\u00e9velopp\u00e9 une technique puissante pour la spectroscopie d&rsquo;\u00e9tude \u00e0 large bande et \u00e0 haute r\u00e9solution des ions mol\u00e9culaires qui combine la spectroscopie directe \u00e0 peigne de fr\u00e9quences am\u00e9lior\u00e9e par cavit\u00e9 avec la spectroscopie de modulation de vitesse (vms) et l&rsquo;avons utilis\u00e9e pour mesurer quatre bandes dans HfF<sup>+<\/sup> sur une bande passante de 1000 cm<sup>\u22121<\/sup> pr\u00e8s de 800 nm. De plus, nous avons effectu\u00e9 des balayages cibl\u00e9s avec vms laser cw pour trouver 15 bandes suppl\u00e9mentaires de 9950 \u00e0 14600 cm<sup>\u22121<\/sup>. Nous pr\u00e9sentons une analyse d\u00e9taill\u00e9e de ces bandes pour obtenir des constantes rovibrationnelles de haute pr\u00e9cision, des d\u00e9doublements \u039b et des s\u00e9parations isotopiques pour huit \u00e9tats \u00e9lectroniques. Nous utilisons \u00e9galement nos r\u00e9sultats pour am\u00e9liorer les pr\u00e9dictions th\u00e9oriques et discuter des implications de nos mesures pour les exp\u00e9riences eEDM. Ces r\u00e9sultats d\u00e9montrent l&rsquo;application du peigne de fr\u00e9quences et du cw-vms pour la spectroscopie \u00e0 large bande et \u00e0 haute r\u00e9solution des ions mol\u00e9culaires.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1016\/j.cplett.2012.06.037\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1016\/j.cplett.2012.06.037<\/a>       <a href=\"https:\/\/arxiv.org\/pdf\/1206.5854.pdf\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">PDF<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19859\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"59\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19859\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Tomczewski, S\u0142awomir, et Leszek Salbut. \"Capteur mobile de tomographie en coh\u00e9rence optique pour le test des couches de surface.\" Key Engineering Materials. Vol.    518. Trans Tech Publications Ltd, 2012<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19859\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"59\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19859\"><p>Dans l&rsquo;article, le nouveau type de capteur mobile bas\u00e9 sur la tomographie en coh\u00e9rence optique est pr\u00e9sent\u00e9. Pour augmenter la plage de mesure, le syst\u00e8me de focalisation dynamique sp\u00e9cial qui d\u00e9place le plan d&rsquo;imagerie pendant le processus de balayage axial est utilis\u00e9. Par cons\u00e9quent, le syst\u00e8me d\u00e9velopp\u00e9 permet de se concentrer sur la couche mesur\u00e9e. De plus, pour l&rsquo;analyse d&rsquo;image, le type sp\u00e9cial de matrice CMOS (appel\u00e9e cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents), synchronis\u00e9e avec un transducteur de miroir de r\u00e9f\u00e9rence, est appliqu\u00e9. En raison de la r\u00e9alisation mat\u00e9rielle d&rsquo;une analyse de contraste de franges simultan\u00e9ment dans chaque pixel \u00e0 haute fr\u00e9quence, le temps de mesure diminue consid\u00e9rablement. Ces avantages, associ\u00e9s \u00e0 une conception compacte, permettent d&rsquo;utiliser le capteur comme dispositif mobile pour les mesures de la topographie de surface, de l&rsquo;\u00e9paisseur des couches de surface et de la d\u00e9tection des d\u00e9fauts de subsurface en laboratoire, en atelier et en ext\u00e9rieur. L&rsquo;\u00e9talonnage du capteur con\u00e7u et son application aux mesures technologiques des couches d&rsquo;\u00e9tiquettes autocollantes sont pr\u00e9sent\u00e9s et discut\u00e9s.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.scientific.net\/KEM.518.201\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">Scientific.Net<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19860\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"60\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19860\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Sinclair, Laura C., et al. \"Spectroscopie de modulation de vitesse \u00e0 peigne de fr\u00e9quences.\" Physical Review Letters 107.9 (2011): 093002.<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19860\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"60\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19860\"><p>Nous avons d\u00e9montr\u00e9 une nouvelle technique qui fournit une spectroscopie \u00e0 peigne massivement parall\u00e8le sensible sp\u00e9cifiquement aux ions gr\u00e2ce \u00e0 la combinaison de la spectroscopie directe \u00e0 peigne de fr\u00e9quences am\u00e9lior\u00e9e par cavit\u00e9 avec la spectroscopie de modulation de vitesse. En utilisant ce nouveau syst\u00e8me, nous avons mesur\u00e9 les transitions \u00e9lectroniques de HfF+ et atteint une sensibilit\u00e9 d&rsquo;absorption fractionnaire de 3\u00d710\u22127 enregistr\u00e9e sur 1500 canaux simultan\u00e9s couvrant 150 cm\u22121 autour de 800 nm avec une pr\u00e9cision de fr\u00e9quence absolue de 30 MHz (0,001 cm\u22121). Un spectre enti\u00e8rement \u00e9chantillonn\u00e9 compos\u00e9 de mesures entrelac\u00e9es est acquis en 30 min.  <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/doi.org\/10.1103\/PhysRevLett.107.093002\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">doi.org\/10.1103\/PhysRevLett.107.093002<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19861\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"61\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19861\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Tomczewski, S., et L. Salbut. \"Syst\u00e8me mobile de tomographie en coh\u00e9rence optique (OCT) avec focalisation dynamique et cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents.\" Mechatronics. Springer, Berlin, Heidelberg, 2011.  785-791<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19861\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"61\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19861\"><p>Le nouveau syst\u00e8me mobile bas\u00e9 sur la tomographie en coh\u00e9rence optique (OCT) pour la mesure de la structure des couches de surface est pr\u00e9sent\u00e9. En raison de l&rsquo;application d&rsquo;un type sp\u00e9cial de matrice de d\u00e9tection (appel\u00e9e cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents), il peut \u00eatre utilis\u00e9 pour des mesures tr\u00e8s rapides \u00e9galement dans des conditions ext\u00e9rieures. De plus, le m\u00e9canisme de focalisation dynamique fait que la surface de diff\u00e9rence de chemin optique z\u00e9ro est toujours maintenue dans la profondeur de mise au point du syst\u00e8me d&rsquo;imagerie. Le concept et la conception du syst\u00e8me mobile sont d\u00e9crits et des r\u00e9sultats exemplaires de son application sont pr\u00e9sent\u00e9s.   <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/link.springer.com\/chapter\/10.1007\/978-3-642-23244-2_94\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">SpringerLink<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t<div class=\"elementor-accordion-item\">\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-title-19862\" class=\"elementor-tab-title\" data-tab=\"62\" role=\"button\" aria-controls=\"elementor-tab-content-19862\" aria-expanded=\"false\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon elementor-accordion-icon-left\" aria-hidden=\"true\">\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-closed\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-down\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M31.3 192h257.3c17.8 0 26.7 21.5 14.1 34.1L174.1 354.8c-7.8 7.8-20.5 7.8-28.3 0L17.2 226.1C4.6 213.5 13.5 192 31.3 192z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<span class=\"elementor-accordion-icon-opened\"><svg class=\"e-font-icon-svg e-fas-caret-up\" viewBox=\"0 0 320 512\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\"><path d=\"M288.662 352H31.338c-17.818 0-26.741-21.543-14.142-34.142l128.662-128.662c7.81-7.81 20.474-7.81 28.284 0l128.662 128.662c12.6 12.599 3.676 34.142-14.142 34.142z\"><\/path><\/svg><\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<\/span>\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t<a class=\"elementor-accordion-title\" tabindex=\"0\">Salbut, Leszek, et al. \"Profilom\u00e8tre portable bas\u00e9 sur l'interf\u00e9rom\u00e9trie \u00e0 faible coh\u00e9rence et la cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents.\" Speckle 2010: Optical Metrology. Vol.    7387. International Society for Optics and Photonics, 2010<\/a>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<div id=\"elementor-tab-content-19862\" class=\"elementor-tab-content elementor-clearfix\" data-tab=\"62\" role=\"region\" aria-labelledby=\"elementor-tab-title-19862\"><p>Bien que les interf\u00e9rom\u00e8tres \u00e0 faible coh\u00e9rence soient disponibles dans le commerce (par exemple, les interf\u00e9rom\u00e8tres \u00e0 lumi\u00e8re blanche), ils sont g\u00e9n\u00e9ralement assez volumineux, co\u00fbteux et offrent une flexibilit\u00e9 limit\u00e9e. Cet article pr\u00e9sente le nouveau profilom\u00e8tre portable bas\u00e9 sur l&rsquo;interf\u00e9rom\u00e9trie \u00e0 faible coh\u00e9rence. L&rsquo;appareil utilise une diode \u00e0 lumi\u00e8re blanche avec une forme de spectre contr\u00f4l\u00e9e afin d&rsquo;augmenter le contraste de la frange d&rsquo;ordre z\u00e9ro, ce qui permet une localisation plus rapide et de meilleure qualit\u00e9. Pour l&rsquo;analyse d&rsquo;image, un type sp\u00e9cial de matrice CMOS (appel\u00e9e cam\u00e9ra \u00e0 pixels intelligents), synchronis\u00e9e avec un transducteur de miroir de r\u00e9f\u00e9rence, est appliqu\u00e9. Gr\u00e2ce \u00e0 la r\u00e9alisation mat\u00e9rielle de l&rsquo;analyse du contraste de frange, ind\u00e9pendamment dans chaque pixel, le temps de mesure diminue consid\u00e9rablement. Le traitement \u00e0 haute vitesse, associ\u00e9 \u00e0 une conception compacte, permet d&rsquo;utiliser ce profilom\u00e8tre comme un appareil portable pour les mesures int\u00e9rieures et ext\u00e9rieures. Les capacit\u00e9s du profilom\u00e8tre con\u00e7u sont bien illustr\u00e9es par quelques exemples d&rsquo;application.      <\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.spiedigitallibrary.org\/conference-proceedings-of-spie\/7387\/738714\/Portable-profilometer-based-on-low-coherence-interferometry-and-smart-pixel\/10.1117\/12.871532.short\" target=\"_blank\" rel=\"noopener\">spiedigitallibrary.org<\/a><\/p>\n<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t\t\t<\/div>\n\t\t","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Publications sur la cam\u00e9ra Lock-in heliCam\u2122 C4 En savoir plus Articles \u00e9valu\u00e9s par des pairs, actes de conf\u00e9rences et travaux universitaires documentant les mesures avec la heliCam C3\/C4. Exp\u00e9riences r\u00e9ussies. Publications reconnues. \u00c0 propos de cette liste De la science des mat\u00e9riaux \u00e0 la biologie en passant par la micro\u00e9lectronique, la heliCam\u2122 aide les chercheurs [&hellip;]<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"parent":0,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"elementor_header_footer","meta":{"footnotes":""},"class_list":["post-22503","page","type-page","status-publish","hentry"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/22503","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/types\/page"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=22503"}],"version-history":[{"count":12,"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/22503\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":25746,"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/22503\/revisions\/25746"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.heliotis.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=22503"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}